Az optikai problémák megoldásának módja (c a vaku fénysebessége vákuumban

5.2. Mely nem-mágneses közeg diszperziójának törvénye e = e (<"), заполняющей
végtelen tér, a fázis és a csoport sebessége közötti kapcsolat
Az elektromágneses hullámok formája vii = c2?






Válasz. e = 1 -

ahol A állandó.
5.3. Engedje, hogy az elektromágneses sugárzás> nemmagnetikusan terjedjen
diszperziós jogú közeg, e = e (ko). Ezután π (ω) =! = [[(ko)] 1/2. A
A relativitáselmélet szerint a jel nem terjedhet
amelynek sebessége nagyobb, mint c = 3 -310 cm / s. Mi a korlátozás?
ezt a feltételt az e-ről való rózsa-függő függőségre kényszeríti? (Hisszük ezt
e (w) pozitív minden w esetében.)
Válasz.
w (dr) fn (n - 1) ^ 0.
5.4. Amikor a hullámok mély vízben terjednek, a diszperziós törvénynek van forma
r és • Tk3
ahol g = 980 cm / s2, T-72 nap, p = 1 g / cm3. Szerezzen kifejezést a fázisra és
csoport hullámhossza. Milyen hullámhosszon a csoport sebessége egyenlő
szakaszban? Számítsd ki ezt a sebességet.
Válasz.
216
r
5.5. Tegyük fel, hogy az üvegben a diszperziót egy rezonancia határozza meg
frekvencia ω0. Milyen formában van a diszperziós törvény ω = ω (k) ebben az esetben,
ha a csillapítást elhanyagolják?
Válasz.
* k * = ", * (1 + - ^ r), ahol - Nei
elt
Az N pedig az egységnyi térfogatú rezonáns elektronok számát jelenti.
5.6. Az előző probléma körülményei között kiszámolja a csoportos fénysebességet.
Válasz.
<0!ь
ig = c ---------------
D
ahol c a vaku sebességét vákuumban.
5.7. Szerezzen egy képletet a dielektromos állandónak, (co)
ionizált gáz (plazma) egy monokromatikus elektromos mezőben E = E0
cos ω. Az elektronok és ionok ütközése elhanyagolt.
Válasz.
e = 1 ^
S
e, n »2 és co *
ahol N3 és Na- az elektron- és ionkoncentráció; ee, eu, te, tn - a vádak
és a tömeg. Az ionoszféra kvazinutralitása miatt a pozitív koncentráció
a nagy pontosságú ionok megegyeznek az elektronkoncentrációk összegével és
negatív ionok. Ezért az e kifejezésben szereplő utolsó kifejezés lehet
elhanyagolható, mivel az iontömeg nagy az elektronmembránhoz képest.
Ennek eredményeképpen,
r> rk, e'V
1






(lásd a 3.2.2. pontban szereplő problémát).
5.8. Keresse meg a röntgenfrekvenciák alumínium törésmutatóját
hullámhossz 1,56 A, feltételezve, hogy alumínium elektronok vannak
saját frekvenciája, sokkal kisebb, mint a röntgensugárzás gyakorisága.
Az egységnyi térfogatú elektronok száma N ^ 8-1028 m-3.
^ A kísérleti érték:
1 "= 8,4-IU
5.9. Az ionoszféra törésmutatója a v = 100 frekvenciájú rádióhullámokra
μs-1 egyenlő: π = 0,9. Határozzuk meg az elektronsűrűséget az ionoszféra 1 cm3-ben.
Válasz.
N = 8, "," (| "Y cm-
er
5.10. Egy bizonyos frekvenciájú v rádiójelet felfelé küldenek, és tükröződnek a
egy bizonyos magasság. Határozza meg az elektronok koncentrációját egy ponton
reflexió.
Válasz.
5.11. Az elektronok koncentrációja napsugárzáson ir = 0,06 jR-tól
a fotoszféra határai (R = 6,95-1010 cm, a napsugár) megközelítőleg 2-108
cm-3. Lehet-e a Nap ezen a régióján a rádióhullámok elérni a Földet, ha
a hullámhossz (vákuumban) egyenlő: 1) H = 1 m; 2) H = 10 m; 3) I, = 50 m?
Válasz. Annak érdekében, hogy a rádióhullám elérje a Földet, hullámhossza szükséges
legyen *
cm = 2,3 m.
5.12. Szerezzen kifejezést a rádióhullám fázis sebességére, az ionoszféra térségében
az L hullámhossztól függően
Válasz.
Y - m / "c * _j ___ π2
U f '4LЧ0t А'
5.13. A klasszikus diszperziós elmélet egybeesésének elérése a tapasztalattal
A klasszikus elmélet képleteiben szükség van a rezonáns szám helyére
az N egységnyi térfogatú elektronokat az fN számmal, ahol f az erő
oszcillátor. A karácsonyi élményben a "horgok" teteje közötti távolság,
a H0 rezonáns vonal mindkét oldalán a hullámhosszakban 2D, a vastagság
üvegtábla és a vizsgált gáz rétegét - / st és /
a kristály üvegének törésmutatója. Határozza meg az oszcillátor erősségét
f megfelel ennek a vonalnak.
Megjegyzés. Amikor úgy dönt, hogy figyelembe veszi a törésmutatót
a gáz közel van az egységhez, és a csillapítás kicsi.
Válasz.
f, - | 1b * / dCSe0 1C m / wt _ iwaj \!
”. Ne ^ \ I *
5.14. Határozzuk meg az n0-ne különbséget (n0 és ne a törésmutatók
"rendes" és "rendkívüli" sugarak) a parton
a Kerr - hatás nitrobenzolban a szilárdsági tartományban
.218
3000 V / cm. A Kerr-konstans 5 = 220-10

7 g-lc2 (t = 20 ° C-on Ao = 5890 ° C-on
A).
Válasz. n0

nft = Blf) E2 ^ 0,13-10 "(r).
5.15. Az előző probléma körülményeinek meghatározása fáziseltolódás
b, amely a polarizált polarizált komponensek között jelenik meg és
merőleges a mezőre. A kondenzátor lemezének hossza 4 cm.
A válasz, б = 2лБ1Е2

3,53 °.
5.16. Mekkora legyen a térerõsség az elõzõ körülmények között?
probléma, hogy 6 = n / 2?
Válasz. = "16 000 V / cm.
5.17. A 45 ° -os szögben polarizált fény a Kerr-sejtre esik.
A cella által bevezetett fáziseltolás n / 2. Mi a fény intenzitása /,
áthaladva a nicole-on, a Kerr kondenzátor mögött és
Fényáram, amelynek polarizációs síkja merőleges
az incidens fény polarizációjának síkja?
Válasz. / = - ^ - / 0, ahol / 0 a fényben fellépő fény intenzitása.
Előző 69 70 71 72 73. 74 >> Következő

Van valami megosztani? küld
anyag hozzánk