A ritkító hullám
A ritkító hullám
Gyenge perturbációk a gáz terjednek át a hangsebesség, a hatás egy gyenge nyomás okozta változások helyezzük egyenletes szuperszonikus áramlás forrás zavarok (például testi) nem terjedhet upstream és elviszik az áramlás irányában nagyobb sebességgel hangsebesség, belül maradva az úgynevezett kúpos zavarokat.
Az egyensúlyi szuperszonikus áramlás a fal mentén egy megtörés (. 59. ábra) származó zavarokkal összes pontok törési vonalak, korlátozott kúppalást perturbáció - szöget bezáró síkban, hogy az áramlás irányát szögben m, oly módon, hogy.
Feltételezzük, hogy az áramlás potenciális. A tetszőleges D ponton a fordulatszektoron belüli sebesség kényelmesen bontódik az Vs és Vr komponensekbe. A sugár mentén vannak irányítva, és normálisak. Ebben az esetben a sebesség komponens perturbációs vonalához tartozó Vs normálisan mindig hangzik Vs = a. A perturbációs vonalakra vonatkozó gázparaméterek nem függnek az e szögtől (e a fordulási szög normálról a frontvonalra mérve, így az AOB szektorban az áramlási potenciál a következőképpen ábrázolható:
Találjuk meg a sebesség komponenseket
A konvex szögnél az áramlás problémájának megoldása abból áll, hogy megtaláljuk az áramlás gázdinamikai tulajdonságainak függvényét a közeledő áramlás értékére és a q áramlás szögére.
Először az M = 1 esetet vizsgáljuk. Az energiaegyenletet használjuk
hol. Mivel ezt kaptuk
Figyelembe véve a sebesség komponensek közötti kapcsolatot, van
A változók elkülönítése kapunk
Itt van. Az előző egyenletet integráljuk
Mivel e = 0, akkor c = 0.
Találjuk meg a függést. Képzeld el a sebesség komponenseken keresztül:
Az 1. ábrából. 61 láthatjuk