A ritkítás és tömörítés ütközési hullámai - a stadopedia
Ha figyelembe vesszük a entalpia i függvényében P nyomás és S az entrópia, akkor lehetséges, hogy a változást az entalpia egy lökéshullám alacsony intenzitású, ami ugrik minden dinamikus paramétereket tekintik kis mennyiségben tágulási kis lépésekben független változók a kezdeti állapot pontot:
A termodinamikából ezt tudjuk
Figyelembe véve ezeket a kapcsolatokat, a képlet (4.34) írható
Az adott kötetre a bővítési képletet írhatjuk
A lökéshullám elülső részén az energiaegyenlet (4.5) érvényes, amely figyelembe véve az i = E + Pn termodinamikai képletet, átalakítható formává
Az i2-i1 kifejezés kiiktatása a (4.36) és (4.38) egyenletből. (4.37) segítségével
Vizsgáljuk meg, hogy milyen esetekben lehet előidézni a kompressziós sokkhullámok terjedését egy anyagban, és amelyben a ritkítás sokkhullámai lehetségesek. A kompresszió (a) és a ritkítás (b) ütközési hullámai vázlatosan vannak feltüntetve a 2. ábrán. (4.8).
A (4.39) egyenlet azt mutatja, hogy a lökéshullám entrópia növekedésének jele a második származékok jeleitől függ. amelyek az izentróp mentén vannak meghatározva. Ha az anyag a normális termodinamikai tulajdonságok (ilyen tulajdonságok közül a legtöbb valódi anyagok), akkor Poisson adiabatikus P egy síkban, n egy görbe, amely konvex lefelé (ábra. 4.9a). Szerint a termodinamika második törvénye miatt egyedül a belső folyamatok az adiabatikus folyamatokat nem lehet csökkenteni anélkül, hogy eltávolítaná hőt entrópia anyag. Mivel olyan anyag esetében, amelynek normál termodinamikai tulajdonságai> 0 és sokk nyomású hullámban P2> P1. akkor a (4.39) egyenlet jobb oldala nagyobb, mint nulla, míg S2> S1. amely nem mond ellent a termodinamika második törvényének. De ebben az esetben a ritkítás ütközési hullámai lehetetlenek, mivel P2> P1. és így S2 Ha az anyag termodinamikai tulajdonságokkal rendelkezik, hogy annak a síkbeli Poisson adiabatikus P, n egy görbe, amely konvex, felfelé irányuló (e olyan anyagokra vonatkozik, a rendellenes termodinamikai tulajdonságait), melyek <0 - (рис.4.9б), то положение обратное: энтропия растет в ударной волне разрежения, когда P2
Kapcsolódó cikkek