Valószínűség - kitöltés - nagy olaj- és gázcikk enciklopédia, cikk, 3. oldal
A valószínűség kitöltődik
Itt f (W) a szinttel való töltés valószínűségi sűrűsége W energiával; W a Fermi szint; k a Boltzmann konstans; T a test abszolút hőmérséklete. A Fermi megegyezik a maximális elektronenergiával T 0 K. [31]
A termodinamikai egyensúly állapotában az eloszlásfüggvény határozza meg a különböző energiaszintek kitöltésének valószínűségét. ezek a módszerek találhatók, amelyeket a Ch. [32]
Az elektronok energiaeloszlásának megállapításához az egyes f (E) szintek kitöltésének valószínűségét meg kell szorozni az adott energiaállapotnak megfelelő D (E) elektronikus szintek sűrűségével. [33]
A Fermi szint Wf - ez az energia szintet, annak a valószínűsége, töltelék, amely pontosan megegyezik a / 2 - megoszlása Maxwell - Boltzmann alkalmazandó abban az esetben, ha a részecskék a rendszer tekinthető a klasszikus, és nem veszi figyelembe semmilyen különleges módon azonos részecskék. A Bose-Einstein eloszlás figyelembe veszi a kvantumelmélet különös szempontjait a részecskék azonosságáról. Mivel ez az eloszlás alkalmazható a szimmetrikus hullámfunkciók által leírt részecskékre, ez nem írja elő a határértéket - hányan elvileg a legalacsonyabb elérhető energia szintet foglalja el. A Fermi-Dirac eloszlás szintén kvantumelméleten alapul. Mivel alkalmazható az antiszimmetrikus hullámfunkciók által leírt részecskékre, ebben az esetben érvényes a Pauli kizárás elve, amelyet figyelembe vesz a származtatás. Az 1. ábrán. A 2.18. Ábrán az f (W) grafikon látható több hőmérsékleten. [34]
Az 1. ábrán. Az 1-9. Ábra a Fermi-Dirac statisztikát betartva a függőségi függvényt mutatja annak függvényében, hogy a megfelelő energiaszintek kvantumállapotai fn cp (W) SCl elektronokkal Tconst töltődnek-e be. [36]
A szimmetria a valószínűségi görbe zashelne-TION képest a Fermi szint azonos a valószínűsége elektron töltési szint energiával nagyobb, mint a nagysága E - 9t, és a valószínűsége az elválasztóréteget a elektron energiával az azonos mennyiségű A Fermi energia szintet. [37]
Itt az SQC, Woo, ω, TOO a csomópontok kitöltésének valószínűsége. [38]
Az üres helyek foglalkoztatása növeli az elektronok koncentrációját annyira, hogy a következő hely kitöltésének valószínűsége nagyon kicsi lesz. [39]
Az 1. ábrán. Az 1-9. Ábrán bemutatjuk, hogy a Fcon-Dirac-statisztikát betartva a megfelelő energiaszintek kvantumállapotainak Fn φ (W) 1 elektronokkal történő kitöltésének valószínűsége függ a Tconsi-tól. [40]
Következésképpen a Fermi szint egybeesik azzal az energiaszintrel, amelynek feltöltési valószínűsége felére esik. [41]
A fizikai megfontolásokból nyilvánvaló, hogy a (kElkT) 1-ben a vezetési sáv elektronok energiaszintjeinek kitöltésével és a valence sávok lyukakkal való kitöltésének valószínűsége nagyon kicsi. Ezért az EF meghatározásakor először azt feltételezzük, hogy a degeneráció hiányzik mind a valens sávban, mind a vezető sávban. Az alábbiakban részletesen tárgyaljuk azokat a feltételeket, amelyek mellett a feltételezés indokolt. [42]
A dy2h l / dx származékhoz való hozzájárulás, amely leírja a póruskitöltés valószínűségének változását. (lásd a 96. és 97. ábrát), amelyek H és F típusú csomópontokat tartalmaznak. A H típusú csomópontok feltöltésekor a következő szakaszban a pórusok kitöltésének valószínűsége csökken, így a diagramok származékához való hozzájárulás negatív. A H csomópont kitöltésének valószínűsége j / 2h 1-ben lineáris, ezért a z / 2fc i az első hatalomban van. Y k) az aktuálisan üresek aránya; csak azokat felülvizsgálják. Ez a tényező normalizálódik. [43]
Hozzájárulás a dyzh 1 / dx származékhoz, amely leírja a póruskitöltés valószínűségének változását. (lásd a 96. és a 97. ábrát), amelyek tartalmazzák a Я és G típusú csomópontokat. A Н típusú csomópontok feltöltésekor a pórusok kitöltésének valószínűsége a következő részben csökken, így a diagramok származékához való hozzájárulás negatív. A H csomópont kitöltésének valószínűsége r / 2n lineáris, ezért a z / 2fti az első hatalom. Y) - a jelenleg üresek aránya; csak azokat felülvizsgálják. Ez a tényező normalizálódik. [44]
A Langmuir izoterma származtatásakor feltételezzük, hogy a töltött adszorpciós központok nem befolyásolják a legközelebbi szomszédos központok kitöltésének valószínűségét. [45]
Oldalak: 1 2 3 4