Gyorsítás - részecske - folyadék - nagy enciklopédia olaj és gáz, papír, 2. oldal
Gyorsítás - részecske - folyadék
Ha félretesszük 1VYAZK egyenletben (40,4), azt tudjuk, kivéve a kifejezés a gyorsulás. Úgy tűnhet, hogy a képlet a gyorsulás a folyadék részecskék legyen nagyon egyszerű, mert nyilvánvaló, hogy ha v - sebesség részecskéknek folyékony helyén, a gyorsulás lesz ugyanúgy dvldt. De ez elég rossz, és nagyon ravasz oka. Származtatott dvldt kifejezi a változás sebessége v (x, y, z, t) egy fix pont a térben. [16]
Ebben a formában, az egyenlet a mozgás a hólyagban kifejezetten hatását mutatja kötődés a húgyhólyag részek párolgó folyadék. Mivel egy buborék egy relatív sebesség W - w O, aztán egy részét az emelőerőt költött a gyorsulás az elpárolgó folyadék részecskék. és a növekvő ellenállás mozgásának a gőz buborék nagyobb, mint a mozgással szembeni ellenállást a buborék tömegállandóságig. Azt találtuk, hogy az egyensúlyi sebesség ebben az esetben érhető el, szinte azonnal. [17]
Elemzés számítási eredmények azt mutatták, hogy a folyadék fölött az üreg detonációs termékek, kapott a kezdeti időkben függőlegesen felfelé impulzust egy maximális sebességét mentén a szimmetriatengely, a későbbi pillanatok mozgó a tehetetlenség és beszívódik a jet. Ezenfelül, amint az ábrákon látható 20 és mintegy 13.326 ezredmásodperc, a természet a mozgás minden pont azonos. Mintegy 5-6 ms gyorsulása folyadék részecskéket az üreg falának előjelváltása: ráta elkezd csökkenni. Folyadék sebessége részecskék szabad felületén az első monitor a viselkedését a határ a gázkamra, majd elkezdenek uralják a tehetetlenségi erők és a sebesség növekedésével. Ezen túlmenően, egy részecske a szimmetriatengely (görbe /) a t 50 mikroszekundum gáz üregben, mivel nem voltak ott, a sebessége gyorsan növekszik. [18]
A második módszer vizsgáltuk mozgása különböző részecskék áthaladó célpont a térben, meg van töltve folyadékkal. Így változók a sebesség és a gyorsulás, és a koordinátákat a pontok állandó marad. Tehát az eljárás az Euler határoztuk sebesség és a gyorsulás a folyadék részecskék bizonyos rögzített, pontok a térben, meg van töltve folyadékkal. [20]
A fenti demonstráltuk identitáselmélet Stokes második közelítése elméletek hullámai végső magassága az első és a második közelítések. Ezért a választás a hullám elmélet mérnöki alkalmazások határozzák meg csak a könnyű használat mindegyikre. Az elmélet a hullámok véges magasság Aleshko szigetek - Ivanova az első és a második közelítések lehetővé teszi az ismert sebesség és gyorsulás a folyadék részecskék, hogy kiszámítsuk a lineáris (egységnyi hosszúság) a terhelést a hullámok közvetlenül bármely keresztmetszetének (a középpontjának koordinátáit jc, z) önkényesen orientált elemek szerkezetek építése révén . Így eredő erők és nyomatékok a hullám könnyen kiszámítható közvetlen integrációja lineáris terhelések magasságú vagy hosszúságú elemeket. [21]
Az elülső torlópont D (lásd. Ábra. 7.6) a nyomás csökkentésével (dp / dx 0), és a sebesség nő akár egy C pontot, amely után a fordított nyomás változása és a sebesség kezdődik. Folyékony részecskék szakaszok határ közelében K c felgyorsulnak miatt a nyomásesés a mozgás irányát, és azok kinetikus energiája nő. Egy ideális folyadék gyorsuló mozgás semmi sem akadályozza meg, hanem egy igazi - mozgást fékezett súrlódással, mivel a fejlődő folyékony részecskék ragadt a szilárd felületre, és a kialakulását a határréteg. Mégis, mivel a nyomásesés a mozgás irányában a folyadék részecskék gyorsulás figyelhető legalább addig a pontig, S. [22]
Keverés közben az elemek áramvonalas struktúrák révén periodikus instacionárius folyadékáram irányában váltakozva az időben változó gradiense az áramlási sebesség tengelye mentén a halom. A méret, alak, felületi állapota áramvonalas támogatást, szerkezete és viszkozitását a fluxus határozzuk nyomóerőt fejt ki a támogatás miatt, hogy a sebesség és a gyorsulás a orbitális mozgás a folyadék részecskéket. Szerepének felmérése az egyes e tényezők hatását a hullámok az akadály - egy nehéz feladat, és bizonyos esetekben lehetetlen. Ezért meghatározása az erő hatást gyakorol az akadály következtében kitettség sebességterének és a mező folyadék részecske gyorsulása. képzését és elválasztását örvények a határréteg általában csökken a meghatározása a teljes expozíció az áramlási hullám alkatrészek és értékeli az aránya a nagy sebességű és tehetetlenségi hatása az áramlás függvényében az alapvető elemeket és a fázis a hullám, a geometriai méretek és formák a áramvonalas akadályok. [23]
Reynolds válhat nagyon kicsi. Következésképpen ezekben az esetekben, a hatás a viszkozitás a természet az áramlás és ezzel egyidejűleg a rezisztencia lehet lényegesen nagyobb, mint a tehetetlenségi hatás. Amikor ilyen áramok, amikor a test mivel átnyomni a folyékony, és így deformált, az ellenállás elsősorban annak a ténynek, hogy ez a deformáció szükséges erő. A fluidum áramlás alakul az ilyen stressz rendszer, amely továbbítja belsejében a folyadék ható erő Gelo. Abban az esetben, ha elég közel, hogy a test szilárd ötvözetet-ő fal keletkező folyékony-feszültség által érzékelt e falak, abban az esetben a kitöltő közeg a korlátlan mennyiség TI feszültség eredményeképpen a gyorsulás a folyadék részecskéket. Alacsony Reynolds szám, ez csak egy bizonyos távolságra a test, nagy Reynolds-számok azonosak, éppen ellenkezőleg, yulizi szervezetben. Az első esetben, a közvetlen eredménye az úgynevezett viszkózus deformáció stressz rezisztencia és az utóbbi esetben - a súrlódási ellenállás. E kis áramlások Reynolds szám - - ilyen áramlások nevezzük csúszó - rezisztencia Thr-PG a testfelületen, és a nyomás ellenállás - mindkét járnak jelentős ellenállás hatásának kell tehetetlenségi - kis által: igazodás deformációval szembeni ellenállás; Általában akkor lehet elhanyagolni, és úgy véljük, csak egy deformáció ellenállást. [24]
Oldal: 1 2