fizikai értékek
Impulzusnyomatékhajtómű a rendszer képest egy fix pont
Ha a test körül forog az egyik fő tengelye tehetetlenség, az irányt a perdület vektor a test pulzus egybeesik irányú a szögsebesség, és a nyomaték impulzus lehet kifejezni a tehetetlenségi nyomaték
SilyF nyomaték képest egy fix pont O nazyvaetsyavektornaya értéket. egyenlő a vektor termék a sugár vektorar. levonni pont O pontjában által kifejtett erő alkalmazása a vektor silyF (kart szabály)
A modul nyomaték erő
ahol l - hossza merőleges csökkent az O pont a erőhatást vonalat.
A lényeg az erő (kapott pillanatban) több erő képest a fix pont O (a pólus) egy vektor M. egyenlő a geometriai summemomentov képest o pont az összes erők
SilyF nyomaték viszonyítva a fix anazyvaetsyavelichinaMa. egyenlő a vetülete a vektor M silyF nyomaték tengelyére viszonyítva tetszőleges pont O a tengelyen és a
Ha az erő hatóirányának metszi a tengelyt vagy párhuzamosan, a pillanat ereje ezen tengely körül nulla.
Az első deriváltja az idő vremenitot impulsaLmehanicheskoy rendszer képest bármely fix pont O ravnaglavnomu Mvneshnotnositelno egyidejűleg O pont a ható külső erők a rendszer (az alapvető törvénye dinamikáját egy merev test forgó egy rögzített pont körül)
Impulzusnyomatékhajtómű zárt rendszer képest semmilyen fix pont nem változik az idővel (perdület megmaradásának törvénye)
giroszkópok - homogén masszív test forog nagy szögsebességgel körül szimmetria tengelye, amely egy szabad tengely ?.
Ha abban a pillanatban a külső erőknek, amelyek a forgó giroszkóp képest a tömegközéppontja nem nulla, akkor a megfigyelt jelenségek? Of úgynevezett giroszkópos Kit hatása. Ez abban áll, hogy a hatása alatt egy pár erők F alkalmazott forgó giroszkóp tengelye, a tengelyen w? ROSCOP körül forog a vonal O3 O3. és nem a vonal O2 O2. mivel úgy tűnik természetes, az első (O1 O1 O2 és O2 síkban fekszenek, a rajz és O3 O3 és merőleges F erő? s velünk).
9. A szilárd test körül forgathatóan rögzített tengely. Az alaptörvény a dinamika a forgómozgást egy merev test. Tehetetlenségi nyomaték.
merev test mozgása, amelyben minden pont a vonal AB, mereven kapcsolódik a test mozdulatlan marad, az úgynevezett test körüli forgás rögzített tengely AB.
Ez a merev test egy szabadságfokot, és helyzete a tér teljes mértékben határozza meg a forgásszög forgástengelye körüli egy hagyományosan kiválasztott, a kezdeti helyzetben a test. Mérjük test mozgása rövid dt időintervallum hitték vektor elemi test forgását. Modulo ez megegyezik a forgatási szög a test idején dt, és annak iránya egybeesik azzal az iránnyal haladási jobbkéz-szabályt, a forgásirányt a nyél egybeesik a forgási irányát a test (1.). A szögsebesség-vektora
Izz - a tehetetlenségi nyomaték rögzített tengely.
Alaptörvénye dinamikáját merev test körül forgó fix Oz tengely
ahol - szöggyorsulás a test.
A tehetetlenségi nyomaték a mechanikai rendszer viszonyítva rögzített tengely anazyvaetsya fizikai velichinaJa összegével egyenlő termékek négyzetekre rendszer massmvsehnmaterialnyh pontjait tengely rasstoyaniyrdo
10. A számítás a tehetetlenségi nyomatéka szerveinek egyszerű űrlapot. Steiner-tétel.
A tehetetlenségi nyomaték telaJotnositelno tetszőleges tengelye összegével egyenlő a tehetetlenségi nyomatéka Jc a test egy olyan tengely körül halad át a tömeget a test közepén a tengellyel párhuzamosan tartják, és a terméket az m tömegű test távolság négyzetével d tengelyei közötti (tétel Huygens-Steiner)
A tehetetlenségi nyomatéka szerveinek egyszerű alak