A dielektromos szuszceptibilitás
Az idő függvényében
Általában, az anyag nem tud polarizálódik azonnal reagálva az alkalmazott elektromos mező, így a több általános képletű időt tartalmaz:
Ez azt jelenti, hogy a polarizáció anyag egy olyan konvolúciós az elektromos mező a múltban, és a fogékonyság, hogy attól függ, időben, mint χ e (Δ t). (\ Delta t).> A felső határa az integrál lehet hosszabbítani a végtelenségig, ha meghatározzuk, χ e (Δ t) = 0 (\ Delta t) = 0> Δ t <0. Мгновенный ответ соответствует дельта-функции Дирака χ e ( Δ t ) = χ e δ ( Δ t ) (\Delta t)=\chi _\delta (\Delta t)> .
A lineáris rendszer kényelmes a használata a folytonos Fourier-transzformáció, és levelet ez az arány, mint a frekvencia függvényében. Mivel a konvolúciós tétel ez az integrál válik a szokásos termék:
P (ω) = ε 0 χ e (ω) E (ω). (\ Omega) = \ varepsilon _ \ chi _ (\ omega) \ mathbf (\ omega).>Ez a függőség az elektromos szuszceptibilitás frekvencia vezet a diszperziós fény az anyagban.
Az a tény, hogy a polarizáció elve miatt az ok-okozati csak attól függ, a villamos tér a múltban (azaz χ e (Δ t) = 0 (\ Delta t) = 0> Δ t <0 ), налагает на восприимчивость χ e ( 0 ) (0)> korlátozások, az úgynevezett Kramers - Kronig.
Ha ismételt indexek jelenti összegzés.
Az energiamegmaradás törvényének lehet következtetni, hogy a tenzor χ i j> szimmetrikus:
A izotrop kristályokat átlós tenzor komponensek azonosan nulla, és az összes az átlós egyenlő.