Alapvető tulajdonságait folyadék kerüljön - studopediya
Az alapvető mechanikai jellemzője a folyadék sűrűsége. R úgynevezett sűrűségű folyadék tömegértékeket egységnyi térfogatú homogén folyékony
kg / m 3 (1,4)
ahol M - tömege folyadék térfogatának W.
Fajsúly g a tömege egységnyi térfogatú folyadék, azaz. E.
N / m 3 (1,5)
A kapcsolat a fajsúlya és sűrűsége r g könnyű megtalálni, ha figyelembe vesszük, hogy; Ennek megfelelően
(1.6)
A nem-homogén folyadék képletű (1,4) és (1,5) meghatározására csak átlagértékei sűrűsége és fajlagos tömege egy adott térfogatú. Meghatározása valódi értékek ezen paraméterek végzi megtalálni a határt megfelelő kapcsolatok rögzítése a hangerőt nullára.
Tekintsük az alapvető fizikai tulajdonságait, a folyadék cseppek.
Összenyomhatóság. vagy folyékony tulajdonság megváltoztatására térfogatát nyomás alatt, azzal jellemezve bp Sűrítési arány, amely a relatív térfogatváltozás egységnyi nyomás, hogy van. e.
A összenyomhatósága folyadékok figyelembe kell venni, vagy nagyon nagy nyomáson (körülbelül 1000 kg / cm2 teljesítmény meghajtók), vagy ha kiszámításakor hidro elasztikus vibrációs rendszerek (a nyomás meghaladja a 25 kg / cm 2). Megkülönböztetni az adiabatikus és izotermikus rugalmassági modulus. Az első és a második kissé még nyilvánvalóbb a gyors folyadékszállítást kompressziós folyamatokat anélkül, hogy a hőcsere a környezetet.
Jellemző a hőtágulási együtthatója bT volumetrikus expanzió, amely a relatív térfogatváltozás változásaival hőmérséklete 10 ° C, t. E.
Feltételezve, hogy a DW = W - W0, megkapjuk W = W0 (1 + bTDT) (1,11)
ahol R0 és r értékeit a sűrűség hőmérsékleten T0 és T. Vízre bT együttható nő a hőmérséklet emelkedésével és nyomáson (14 x 10-6 át 00 C-on és 1 kgf / cm 2 700 x 10-6 1000 ° C hőmérsékleten, és 100 kg / cm 2) egy ásványi folyékony AMG - 10 a nyomás 0-tól 150 kg / cm 2, gyakorlatilag nem változik, és egyenlő az 800 10-6 1 / 0C.
Szakító folyadékcsepp belsejében. Molecular Theory jelentős lehet - akár 10000 kg / cm 2. A kísérletekben gondosan tisztított és gázmentesített vízzel befogadhatja tranziens húzó igénybevételek akár 230 - 280 kg / cm 2. Mindazonáltal, technikailag tiszta folyadékot tartalmazó szuszpendált szilárd részecskék és a finom buborékok gázok nem tudnak ellenállni, még a kisebb húzófeszültség. Ezért feltételezzük, hogy a húzófeszültség a folyékony cseppek nem lehetséges.
A felszínen a folyadék felületi feszültség erők aktus. keres, hogy egy folyadék térfogata gömb alakú, és okoz további nyomás a folyadék. Azonban, ez a nyomás hatékonyan csak kis mennyiségben, és a gömb alakú mennyiség (cseppecske) úgy határozzuk meg, a képlet
ahol r - a gömb sugarának;
s - felületi feszültség együtthatója a folyadék.
A víz, a határos levegővel ez 73 higany 460 dyn / cm. Növekvő hőmérséklettel, felületi feszültség csökken. A kis átmérőjű csövek (kapillárisok), egy további nyomás által okozott felületi feszültség, okozza emelő vagy süllyesztő folyékony viszonyítva a normális szintre. Emelő magasság nedvesítő folyadékot (nem csökkenti a nedvesítő folyadék) egy üvegcső átmérője d határozza meg a képlet a félgömb alakú meniszkusz
ahol k a következő értékeket mm-ben a víz 2. 30, higany -10,1, 11,5 az alkohol. A kapillaritás a jelenség használatakor felmerül kémcsövecskékbe mérő-nyomás, valamint egyes esetekben a lejárati a folyadék. Különösen fontos tartja a folyadék felületi feszültség erők, hogy a zéró-gravitációs körülmények között.
Viszkozitás egy tulajdonsága a folyadék ellenállni nyírási (vagy slip) rétege. Ez a tulajdonság tükrözi az a tény, hogy a folyadék nyírási igénybevétel fordul elő bizonyos körülmények között. A viszkozitás tulajdonsága ellentétes áramlás. Amikor a viszkózus, folyékony mentén folyik egy szilárd fal áramlás gátlása miatt előfordul, hogy a viszkozitás (ábra. 1.2).
rétegek mozgás sebessége v együtt csökken távolság a fal legfeljebb y v = 0, amikor y = 0, és a csúszás rétegek között előfordul, kíséri a megjelenése nyírófeszültségek. A találmány egy sejtés első Newton, a nyírófeszültség a folyadék típusától függ, és jellege a áramlását az egész laminált és egyenesen arányos az úgynevezett laterális sebességgradiens; szerint ezt a falat lesz korlátlan
ahol m - együtthatója arányosság ismert, mint a dinamikus folyadék viszkozitási együtthatót;
dv - sebesség növekmény megfelelő növekmény koordinátáit dy (1.2 ábra.) ..
Keresztirányú gradiens DV / dy sebessége határozza meg, a fordulatszám-változás a hosszegységenkénti az Y irányban, és ezért jellemzi intenzitása nyírási folyadék rétegek egy adott pontban.
Abban az esetben, konstans nyírási feszültség a felület felett S a teljes tangenciális erő (súrlódási erő) ható ez a felület
Annak megállapításához, a dimenzió viszkozitása megoldani egyenlet (1.12) m tekintetében, ennek eredményeként megkapjuk
A GHS-rendszer egységnyi viszkozitást vesszük
1 poise = 1 dinaxs / cm 2 = 0,1 NXS / m 2
Együtt a dinamikus viszkozitási együttható m használt több úgynevezett kinematikai viszkozitás
Mint egy egység kinematikus viszkozitást alkalmazunk Stokes 1 = 1 cm 2 / s. Századrésze Stokes nevű cSt. A SI n dimenziós - 2 m / s. Lack dimenzió dimenziója erők ilyen nagyságrendű és az adott okot, hogy a név kinematikai viszkozitása.
A viszkozitása a cseppek hőmérsékletfüggő, csökkent a növekvő utóbbi. A viszkozitása megnő a gáz a hőmérséklet növekedésével.
Ez azzal magyarázható, eltérő jellege a viszkozitás a folyadékok és gázok. A folyadékok, a molekulák sokkal közelebb állnak egymáshoz, mint a gázokban, és a viszkozitás okozta erők molekuláris kohéziója. Ezek az erők növelik a hőmérséklet csökken, így csökken a viszkozitás. A gázok a viszkozitás főként a random hő a molekulák mozgása, amelynek intenzitása növekszik a hőmérséklet emelkedésével. Jelleggörbéjét viszkozitás változása a hőmérséklet függvényében mutatjuk be ábrán. 1.3.
A hőmérséklet hatása a folyadék viszkozitását lehet becsülni az alábbi képlet
ahol m és M0 - viszkozitás értékek, hőmérséklet, T és T0;
l - együtthatót, aminek érték olajok belül változik 0,02-0,03.
Viszkozitás is függ folyadék nyomása, de ez a függés nyilvánul csak a viszonylag nagy változás a nyomásban, nagyságrendileg több száz kgf / cm 2.
A törvény a súrlódás, által kifejezett egyenlet (1,12) azt mutatja, hogy a súrlódási stressz lehetséges egyedüli mozgó folyadék, azaz. E. folyadék viszkozitását mutatja annak áramlását. A nyugalmi állapotban lévő folyadék nyírófeszültségek kerül nullának tekintjük.
Volatilitás. Ez a funkció közös az összes folyadék csepp.
Az egyik jellemző mutatókat párolgási folyadék forráspontja atmoszférikus nyomáson: minél magasabb a forráspont, az alsó illékonysága folyadékot. A hidraulikus normál légköri nyomás csak egy speciális esete; általában meg kell foglalkozni a párolgás, és néha forró folyadékot zárt kötetek különböző hőmérsékleten és nyomáson. Ezért, egy teljesebb jellemzése párolgás a telített gőz nyomás PN, kifejezve a hőmérséklet függvényében. Minél nagyobb a gőznyomást egy adott hőmérsékleten, annál a folyadék elpárolgása. A növekvő nyomás PN hőmérséklet növekszik, de a különböző folyadékok különböző mértékben. Konkrét adatok megtalálhatók a referencia könyvek thermophysical tulajdonságai folyadékot.
A oldhatósága gázok folyadékokban fordul elő minden körülmények között, de az oldott egységnyi térfogatú gáz a folyadék eltér a különböző folyadékok és változások a nyomás növelésével. A relatív gáz mennyisége oldódik a folyékony, mielőtt annak teljes telítés úgy tekinthető egyenesen arányos a nyomás, azaz. E.
ahol m - az a térfogat az oldott normál körülmények között gázok;
WZH - folyadék térfogata;
P1 és P2 - a kezdeti és a végső gáznyomás.
Oldhatóság együtthatója k levegő a következő értékeket 200 ° C hőmérsékleten: Víz - 0,016, folyékony AMG-10-,104.
A nyomás csökkentésével a folyadék felszabaduló gáz benne oldott, a gáz felszabadul a folyékony intenzívebb, mint oldott meg. Ez a jelenség hátrányosan befolyásolja a működését a hidraulikus rendszerek.
Vissza a tartalomjegyzék: Hidraulikus rendszerek és hidraulikus berendezések