Cikkek - meghatározása gravitációs gyorsulás felületén bolygók összegből
Meghatározása gyorsulás szabadesés felszínén bolygók az összeg P gravitációs
Meghatározása gyorsulás szabadesés felszínén bolygók az összeg P gravitációs
Gravitáció törvényei - a keresést egy fizikai értelemben. 2. rész
Egy egyszerű megoldás a probléma megoldására meghatározó gravitációs gyorsulás a felszínen a bolygó és a Nap nélkül a súlya a tárgyakat. Ez alapján a tulajdonság a gravitáció állandó mennyiségű P a gömb, épített bármilyen távolságban a forrástól a gravitáció [1]. Ebben a számítás jelenlétére utal teljesítmény, lassuló a forgatás a látható felület egy bolygó vagy egy csillag képest a gravitációs mező a környezet, ami körülveszi azt. Lassú forgása látható a tárgy felületének az oka a gravitációs gyorsulás a felületén. Ez utóbbi következtetés az, hogy a felületen bármilyen aszteroida, függetlenül annak méretétől és súlyától, nincs gravitáció nem létezik.
Eredmények az első rész
Egy korábbi tanulmány [1], és különösen, hogy már felderítették fiktív terhelés vagy fizikai jelentése R - «sugara” a különböző képleteket. Kiderült, hogy ez az érték, annak ellenére, hogy egyetlen jel minden esetben egy másik fizikai jelentése, vagy meghatározza az teljesen más helyet lehetőségek különböző képleteket.
Megállapítást nyert továbbá, „fizikai tulajdon” r értéke - sugár, amely szerepel az egyetemes tömegvonzás törvénye. Lehetőség van, hogy egyszerűsítse a képlet a gravitáció törvénye, hogy a fajok:
F = m • 4 • 2 • R / T 2 (2.1)
Ahol R és T - pályára sugár és elforgatás időszakban a pályán egy tárgy m tömegű. Ugyanakkor egy új képlet alakult ki fizikai jelentése más, mint az értelme, hogy az eredeti receptúra alapján. A logikai transzformáció kezdeti képletű vezetett arra a tényre, hogy az egyetemes tömegvonzás törvénye transzformált gravitációs hatások képlet, ahol az F erő gravitációs hatások - ez az erő, amely tengely körül elforgathatóan egy időszak T m tömegű az objektum a pályára a ellipszisféltengelyek r a szakterületen térben gravitációs .
Ennek megfelelően, az intenzitás a gravitációs mező g pályára a ellipszisféltengelyek r képlet határozza meg:
g = 4 • 2 • R / T 2 (2.2)
Ahhoz, hogy mennyiségileg a gravitációs mező, egy új paramétert n - száma a gravitáció, a szakterületen a tér, mint a jellemző az állam a gravitációs mező a közeg (vortex vagy tölcsér), amely egy tengely körül forog. A n száma gravitációs kötődik orbitális olyan csoportját tárgyak, körül forgó tengely arány:
N = 16 • 3 • R 3 / T 2 (2.3)
Száma gravitáció P állandó érték a gömb épített pályáján félig tengely r bármelyik tárgycsoport forgó egy közös tengely körül őket. Ez hozza az új formula, a közös a harmadik törvénye Kepler, ha összevetjük a paramétereket a különböző tárgyak körül keringő egy közös központ:
R 3 / T 2 = n / 16 • 3 (2.4)
Az így kapott általános képletű (2,1) - (2.4) lehetővé teszi, hogy kiszámítja a paramétereket a pályák vagy bolygó műholdak kivéve a tömege tárgyak nélkül a gravitációs állandó.
Gyorsulás ható minden pontján a bolygó pályáját (a műhold)
Ismeretes, hogy mind a saját pályáját természetes űrobjektumok (bolygók, műholdak) előfeltétele egyenlőség a nehézségi gyorsulás és a gyorsulás ay GT centrifugális tehetetlenségi erő nagysága és ellentétes irányban a fellépés [2,3] (2.1 ábra). Ha feltételezzük, hogy a feszültség a gravitációs mező g gyorsulás sugárirányban GT gravitációs mező, akkor a néző az (2.2) felírható, hogy annak értéke
Másrészt mozgását a tárgy mentén pályáján - kör, ellipszis, parabola vagy hiperbola - görbe vonalú mozgást. És bármely görbe vonalú mozgást jellemezve, mellett az orbitális sebesség, gyorsulás görbe pályájú mozgás vagy tangenciális gyorsulás [3]. Ez származik nagysága a sebesség bármely időpontban. Egy körkörös pálya r sugarú határozza meg a gyorsulás a [3] képietű:
Összehasonlítva az elmúlt két képlet, ezt kapjuk:
Mint fentebb említettük, a pályája a bolygók, vagy holdak gravitációs erő és a centrifugális erők egyensúlyban vannak, így a világ továbbra is a pályákon. Ie A kapott e két erő, valamint a gyorsulás értéke 0, tehát azt mondhatjuk, hogy a bolygók és holdak pályáját vannak a súlytalanság állapotában.
2.1 ábra A relatív pozíciója a nehézségi gyorsulás és a gyorsulás ay gT centrifugális erő pályára a bolygó.
Tulajdonságai alapján gömb alakú terjedésének gravitáció [1] tisztázására, hogy az egyenlőség nagysága a gravitációs és centripetális gyorsulás - egy tulajdonság nem csak a pályán minden egyes pontja a bolygó (műholdas) r sugarú, de minden egyes pontja az r sugarú gömb. Ennek megfelelően, paramétereket, mint például az időszak forgási T, a nehézségi gyorsulás GT a bolygók és a műholdak pályáját jellemzi az állam a gravitáció az egész gömb Ez a sugár, nem csak azt határozza meg a helyzetét egy objektum területén a helyet.
Communication intenzitása a gravitációs tér és a gravitációs gyorsulás felületén bolygók
Tehát a Nap körül, a bolygó forog a pályáján. Ki van téve a napsugárzásnak gravitáció. Mint fentebb kifejtettük, a paraméterek a forgását egy Nap körüli pályájának - GT gravitációs gyorsulás a területen, és a Sun gravitációs gyorsulás Ay a centrifugális erő - lehet meghatározni ismeretében a méret a pályára r sugarú, és egy T periódusuk forgalomban a bolygó általános képletű (2,2). Minden pontján a pályára a gyorsulás a centrifugális erő és a nehézségi gyorsulás a forgó bolygó - azok kioltják egymást, és ezért nem befolyásolja a bolygó semmilyen módon.
Fizikából ismert, hogy a felület minden egyes naprendszer bolygók van gyorsító szabadesés [2,3]. Ez határozza meg a egyidejű hatása két gyorsulások - nehézségi gyorsulás vagy gravitációs mezőben gyorsulás gT bolygó gyorsulás ay és a centrifugális erő forgás okozta a bolygó tengelye körül (Fig.2.2).
2.2 ábra A relatív pozíciója a nehézségi gyorsulás és a gyorsulás ay gT centrifugális erő az egyenlítő a bolygó.
Ie a bolygó felszínén, ugyanolyan erővel és ugyanazok a törvények, mint a pályán ezen a bolygón. Az egyetlen különbség az, hogy minden egyes pontja a pályára a gyorsulás - a GT és ay kioltják egymást, és ai = 0.
Ezzel szemben a pont a pályán, és annak alkalmazási körét, a felszínen, a két gyorsulás a GT és ay nem kompenzálható. Ennek eredményeként, abszolút értéke a vektor a gravitációs gyorsulás nem nulla ai ≠ 0 és határozza elsősorban a különbség a mennyiségek aij és a GT. hiszen ellenkező irányba a cselekvés. Ennek megfelelően, a hatásiránya a vektor fel fogja meghatározni az irányt több közülük.
Kiszámítása a gravitációs gyorsulás a bolygó felszínén
Normális esetben, a nehézségi gyorsulás gT bolygó határozza meg egyetemes tömegvonzás törvénye [2,3]. Úgy véljük, hogy ez függ a tömeg a gravitációs objektum - csillag vagy bolygó. Nagysága a nehézségi gyorsulás az egyes bolygók a Naprendszer eltökélt kézikönyvekben.
Ebben a tanulmányban meghatározására gravitációs gyorsulás felhasznált mennyiség n gravitációs tulajdonság, amely egy állandó érték a gömb épített bármely távolságra a forgástengelyével gravitációs forrás (Sun, bolygó) [1].
Az n értékét számú gravitációs a bolygó mindig meghatározható a képletű (2,3), ismert paraméterek forgási a műhold körül - a T időszakban körüli forgás a bolygó sugara r és a pályája. Továbbá, ismerve a n száma a gravitáció a bolygó lehet meghatározni intenzitása a gravitációs mező a forrás bármely gravitációs sugarú gömb RR [1] képletű:
ahol S - felület egy sugarú gömb rr. Számos bolygó felszínén a gravitáció P - ugyanaz gömb, mint a gömb a pályán, annak bármely műholdak. Ezért a fenti képlet használható, hogy meghatározzuk a gravitációs gyorsulás felületén bármilyen tárgy. Ellenőrizze, hogy ki a példa a számítás a nehézségi gyorsulás a bolygónk felszínét.
Tehát, a számítás a nehézségi gyorsulás gT a bolygó felszínén, amit tudnia kell:
a méret a Hold pályájának r = 384,4 • 10 6 m [2],
keringés időtartama a Hold a Föld körül T = 27,32 • szeptember 10 másodperc [2]
a sugara a föld egyenlítő rr = 6,378 • 10 6 m [2].
Akkor az összeg a gravitáció P a föld felszínén, vagy bármilyen más terület körül lesz:
Most, hogy tudja a számát gravitáció P a földre, tudjuk meg a nehézségi gyorsulás gT bármilyen távolságra a forgástengelye. Érdekeltek vagyunk a földön, ezért számítani a gravitációs gyorsulás a régióban rr = 6,378 • 10 6 m - sugár az egyenlítőtől. Tekintettel arra, hogy az S = 4 • • r2 r kapjuk:
Mint látható, az eredmény szinte egybeesik a ismert értéke a gravitációs gyorsulás 9,8 m / s 2 [2,3]. Talán, mivel a excentricitása a pályára a Hold, a pontos helyzetét a barycenter, és úgy vélik, hogy a vonal az egyenlítőtől a bolygó nem tökéletes kör, annál pontosabb lesz az eredmény közelebb az aktuális érték a gravitációs gyorsulás az egyenlítő a bolygón.
Számítások meghatározása GT értéke a gravitációs gyorsulás a felszínen a naprendszer bolygók és a nap felülete az 1. táblázat mutatja.
1. táblázat kiszámítása GT gravitációs gyorsulás felületén a Naprendszer bolygók és a Nap felszínén.
bolygó sugara rr • 10 6 m [2]
időtartama alatt a nap a világ [2]
Bolygók, amelyek nem szerepelnek a táblázatban, akkor Merkúr és a Vénusz - nem rendelkeznek műholdak, ezért alkalmazzák a számítás intenzitása a gravitációs mező révén gT összeg a gravitáció P szféra a műhold pályára, hogy nekik nincs lehetőségük. Számítása Pluto annak hold Charon nagyon hozzávetőleges, mert a számítás arról, hogy az átmenő tengely Plútó tengely helyett barycenter, ami túl van a Plútó. A fennmaradó bolygó műholdas rendszerek (Sun-bolygó) közös forgástengellyel vagy átmenő tengely súlypontja, gyakorlatilag egybeesik a tengelye a bolygó.
A táblázat mutatja a kapott eredményeket kiszámításával nehézségi gyorsulás gT csak kis mértékben különbözik az ismert mennyiségeket. Így a javasolt kiviteli alak kiszámítására gravitációs gyorsulás lehet a gyakorlatban alkalmazni. Ezen túlmenően, a számítás azt mutatja, hogy a paraméterek a bolygó nem határozza meg a nehézségi gyorsulás a felületén, és az összeget a gravitációs P, amely koncentrálódik körül. Mivel a gravitációs gyorsulás a felületen (a nap) határozzuk meg, valamint a kiegyensúlyozott kering. Ie környezetben a világszerte intenzitása a gravitációs mező, mint a kiegyensúlyozott, amelyre a következő feltétel egyenlő nagyságú és a GT gyorsulások ay.
Ez generálja a gravitációs erő a bolygó felszínén.
A vonzóerő a felületen határozzuk meg egy nehézségi gyorsulás [2,3]. A felszínen a Nap és a bolygók a Naprendszer és a műholdak, ai ≠ 0 és a különbség a mennyiség a GT és au - nehézségi gyorsulás és a gyorsulás a centrifugális erő. Amint azt a számítások 1. táblázat, az értéke a gravitációs gyorsulás úgy határozzuk meg, valamint a kiegyensúlyozott pályája, amelyre a következő feltételt Gt = aij. Mivel a felszínen a bolygók és a Nap felgyorsítja a kiegyensúlyozatlan, így azok kiegyensúlyozott közepes, ami körülveszi a tárgyakat. Ebben az esetben a gravitációs mező a környezet számára saját időszakban Tr forgatás egy közös tengely körül. Ezt meg lehet határozni a (2.3) formula. Mert a föld, ez az érték lesz:
Ez azt jelenti, hogy ha a föld felszínén tesz egy fordulatot a tengelye körül (egy nap) 1h 24min. majd a felületén lenne egyensúlyban a gravitációs és a centrifugális gyorsulás, és lenne súlytalan. A valóságban azonban a nap a föld csaknem 20-szor hosszabb, mint szükséges súlytalanság. Emiatt lassú forgása a bolygó felszínén a felületén nincs egyensúly a működési erők - gravitációs mező és a centrifugális erő. Ezért, eltolódása jelenik meg az értékeket a gyorsulások ay és a GT >> kialakítva ai ≠ 0 - a nehézségi gyorsulás.
Számítások időszakban Tr felületkezelés a Naprendszer bolygó tengelye körül, ami lehet egy egyensúlyt a gravitációs gyorsulás ay és a GT centrifugális erő a 2. táblázatban mutatjuk be.
2. táblázat kiszámítása időszak Tr forgási a gravitációs mező a közeg felszínén a Naprendszer bolygók és a Nap felszínén egy egyensúlyi állapot.
bolygó sugara rr • 10 6 m [2]
időtartama alatt a nap a világ [2]
A 2. táblázatból látható, hogy az összes bolygó a Naprendszer és a Nap forgási sebessége látható felület többször kevesebbet, mint a forgási sebesség a gravitációs mező a környezete a bolygó felszínén - az időszak Tr. Ie A számítások azt mutatják, hogy a naprendszer bolygók és a Nap megismételjük egy és ugyanaz a jelenség - a lassuló forgás a látható felület viszonyított forgási sebessége a kiegyensúlyozott gravitációs mező a környezetet.
Először is, ez azt jelenti, hogy a gravitációs gyorsulás felületén van kialakítva és nem maga a bolygó, de az állam a gravitációs mező az a környezet, amelyben ez található. Ebben az esetben a gravitációs mező a környezet mindig kiegyensúlyozott állapotban van, amikor a gyorsulás a centrifugális erő és a nehézségi gyorsulás egyensúlyban van.
Másodszor, ez azt jelenti, hogy vannak valódi erők, amelyek akadályozzák a forgatás felület a bolygók és a nap. Ezen túlmenően, az irányt a gyorsulás által okozott erők irányával ellentétes irányban a gravitációs mező a környezet. Talán ez a gravitációs erő által létrehozott kernel objektumot. Ebben az esetben, a forgatás a bolygó magja (a nap) kell lennie az ellentétes irányba, hogy a forgása a felületén.
Ez az utóbbi következtetés azt sugallja, hogy ha az erők gátló forgatás a tárgy felülete hiányzik, és a gravitációs erő a felszínen a tárgy is hiányzik.
Ez azt jelenti, hogy minden aszteroida, függetlenül azok mérete és súlya, a gravitációs erő nem rendelkezik, és a gravitációs gyorsulás felület nem lesz. Egy aszteroida van a pályáján, ahol a gravitációs gyorsulás ellensúlyozza a gyorsulás a centrifugális erő, ezért szabadesésben. Ebben az esetben a belső forgó lényege, hogy hiányzik, és nincs más erők nem akadályozzák a forgatás a felületre. Ezért a felszíni gravitáció kiegyensúlyozott, túl - azaz, Ez egy a súlytalanság állapotában. Például, a gravitációs gyorsulás az aszteroida Atakava (m 600h200h200 méretét) 100000. része a föld [4].
Így képletek, számítások és következtetések a cikk megtalálja a visszaigazolást a gyakorlatban, és a valós világban. Ezen túlmenően, a bemutatott számítások a cikket és a táblázatokban, ismét megerősíti, hogy a paramétereket a gravitációs mező űrobjektumok különösen a gravitációs gyorsulás a felszínen, a környezet határozza meg az állami határos tanult tárgyak - a Nap, a bolygók és azok a műholdak, de nem a saját paramétereit.
Irodalom
1. Babich IP Gravitáció törvényei - a keresést egy fizikai értelemben. 1. rész, sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/10300.html
3. NI Koshkin Shirkevich MG Kézikönyv az elemi fizika. Nauka, Moszkva, 1988.
4. A projekt „Investigation of a Naprendszerben.” Kis szervezetek a Naprendszer. Hayabusa űrszonda és a Itokawa. galspace.spb.ru/index64-five.html