Neutron lassulás - fizikai enciklopédia
A NEUTRÓK BOMÁNYOSSÁGA - a kinetikus csökkenés. a neutronok energia-E-e, ami egymás közötti ütközések és a közeg atom atomjai következtében keletkezik. Mechanizmus 3. n. a neutron energiától függ. Ha az E nagyobb, mint a neutron neutrális eloszlásának küszöbértéke (Ehn @ 0,1 - 10 MeV), akkor a neutronok energiát fogyasztanak. arr. a magok és a nukleáris reakciók gerjesztéséről. amit a neutronok elmenekülése kísér. Egy ütközés során a neutron átlagosan veszít. energiájának frakciója és kis számú ütközés után (gyakran egy) bejut az E energiarégióba (E és E 'az energiák az ütközés előtt és után). Így. x nem függ a neutron energiától. Ezért az x alkalmas rugalmas 3. n. (a különböző A. x-vel rendelkező magok keverékéből álló táptalajt átlagoljuk a sp szórás keresztmetszetével arányos tömegű koncentrációkhoz képest, ami gyenge X függőséget eredményezhet az E-nél. Hidrogén esetén x = 1 és monoton módon csökken az A növekedésével (lásd a táblázatot). Néhány anyagban a neutronok rugalmas lassulása paraméterei * Amikor Z. n. vö. a hasadási neutron energiája a hőenergiához. Sze az 3. ütközéshez szükséges ütközések száma. az E0 energiából az E-re egyenlő, egyenlő az m = u / x-vel, ahol az u = ln (E0 / E) mennyiséget nevezik. letargikus neutronok. A neutrons capture by nuclei a könnyű anyagok a folyamat a 3H. mivel az s3 neutronok befogásának keresztmetszete kicsi a szórási keresztmetszethez képest; nehéz anyagoknál, a nagy m miatt jelentős mennyiségű neutronok csapódhatnak le a 3. n. egészen az alacsony energiáig. A neutronok frakciója, amely megszökött a 3. n. az E0-tól E-ig terjedő energiaforrásból ahol Rg (E0, E) az úgynevezett. a neutron befogásának rezonancia integrálja, egyenlő: Energetich. az elasztikusan lassuló N (E) neutronok eloszlása a folyamatosan emittáló monoenergetikum esetén. neutronforrás intenzitással Q neutronok Q-ban neutronenergia E0 nagy (neutron szivárgás elhanyagolható) homogén anyag mennyisége elfogás hiányában a képlet (Fermi spektrum): ahol lp a neutron neutrális szabad útja a szórás előtt, v pedig a sebesség. Az x / lp arányt hívják. lassító képességét. Figyelembe véve a befogást a (4) képletben a P (E, E0) tényező megjelenéséhez vezet. azaz a spektrumot a magasabb energiák felé tolja át ("szűkíti"). Pulzusforrás esetén neutronok rugalmas 3. n. egy homogén közegben, miután az impulzust követően minden impulzust követő I / x ütközést cp közeli energiával csoportosítanak. az energia (mn a neutron tömege), és minél közelebb van a nehezebb a diszperziót tartalmazó közeg. Ez a funkció lehetővé teszi a neutronenergia mérését a nehéz moderátorok lassulási idejéhez viszonyítva (lásd: Neutron spektroszkópia). Idő 3. n. amikor E0 >> E képlet szerint meghatározott (5), m. e. arányos lp / x, a Pb a t = 4.10 -4 c. A neutronok diffúziója a 3. N. célszerű leírni a lassulási sűrűséget q. vagyis a neutronok számát 1 cm-ben 3 "átkapcsolt" 1 másodpercre, energiaérték mellett, amikor az energia mentén mozog. skála; q kapcsolódik a térenergiához. az n neutronok sűrűsége (a neutronok száma 1 cm3-ben egyetlen energiaintervallumban) a reláció: q = nv x / lp és megfelel az ún. a Fermi kor egyenlete (abszorpció nélküli közeg esetében): qq / dt
Itt t az átlagos idő 3. n. az E0 energiától az E. energiaig - vö. a szabad útvonal hossza (hasonlítsa össze a neutron által az eredeti irányban megtett távolságot), vö. a szétszórási szög koszinusát. A t értéket hívjuk. a neutronok kora; Ráadásul a 6t értéke a cp jelentését jelenti. a távolság négyzetét, amelyen. a neutront eltávolítjuk egy határtalan, homogén közegben, az E0-tól E-ig terjedő energiaigény lassulása révén. mielőtt termikus energiát hívnak. hossza 3. n. Végtelen homogén tápközegben, abszorpció nélkül, pont monoenergetikus esetén. az egységintenzitás neutronforrásának forrása, az (5) egyenlet megoldása adja
neutronok szivárog ki hatást, ha a közepes méretű, mint a felszívódását neutronok, ez vezet a „uzhestcheniyu” neutron energetich. spektrum a közegben. Az energiáknál<0,1-0,3 эВ на рассеяние нейтронов влияют хим. связь и тепловое движение атомов. Скорость 3. н. снижается, и спектр нейтронов стремится к равновесному, обычно близкому к максвелловскому. 3. н. в этой области энергии наз. термализацией нейтронов. Нейтроны образуются в ядерных реакциях обычно с энергией /1 МэВ. 3. н. является способом трансформации их в тепловые, к-рые используются в ядерной энергетике (см. Ядерный реактор ),при исследовании конденсир. сред (см. Нейтронография )и др. Лит. см. при ст. Диффузия нейтронов . М. В. Казарновский.
Kapcsolódó cikkek