Fagyasztás - orbitális pillanat - nagy olaj- és gázcikk enciklopédia, cikk, 2. oldal
Fagyasztás - orbitális pillanat
A J értéke jó kvantumszám marad szilárd dielektrikában, ahol a mágneses momentumok hordozói a lantanid és az aktinidionok. Azonban a vascsoport (Ti, V, Cr, Mn, Fe, Co, Ni, Cu) ionjainak az intrakristályos mező erőteljes hatása miatt az orbitális szögsebesség fagyos. Ez annak köszönhető, hogy a vascsoport ionjai mágneses tulajdonságai a külső 3C / héjnak köszönhetők. A lantanidok és az aktinidok ionjainak mágnesessége a belső 4 / - és 5 / - héjok miatt következik be, amelyeket a kristálytér külső elektronok általi hatása alapján szűrnek le. [16]
Egy szabad atomban az elektronok gömb alakú szimmetrikus potenciállal rendelkező mezőben mozognak, de egy molekulában vagy szilárd állapotban a potenciál már nem gömb alakú szimmetrikus. Ennek az alacsonyabb szimmetriának a következménye az elektron orbitális szögmújának fagyasztása; Ilyen körülmények között az orbitális szögsebesség már nem jó kvantumszám, és annak középértéke nulla. Az orbitális mozgás egy része azonban megmarad, ami a g-faktor pozitív vagy negatív eltérését eredményezi a 2 0023 értéktől a szabad centrifugáláshoz. [17]
Van Fleck [6] és Bethe [7] lefektette az alapjait ezeknek a kölcsönhatásoknak a mennyiségi leírására, kidolgozva egy olyan elméletet, amely ma ismert a kristálymező elmélete. Ez az elmélet rendkívül fontos a mágnesesség egészének megértéséhez és különösen a paramágneses rezonancia kísérleteihez. A kristálymező elmélete első sikere a vascsoport elemeinek ionjainak orbitális szögsebességének fagyasztásának hatásának magyarázata. [18]
Számos, a Fe csoport ionjait tartalmazó paramágneteken megfigyelhető az ion orbitális pillanatainak eredeti fagyasztása. elektromos hatása alatt. [20]
A La-tól Eu-ig terjedő elemek könnyűnek minősülnek, és a Gd-től Lu-ig a nehéz ritkaföldfém elemekig. Az atom belsejében elhelyezkedő üres 4 / héj a kristálymező hatására szűrésre kerül, és az atom orbitális szögsebessége nem fagyódik be. Ezért a REM atomjaiban lévő mágneses pillanatot mind a 4f elektronok centrifugális és orbitális mágneses momentuma határozza meg. [21]
Az atomban lévő anyag mágneses pillanata eltérhet az izolált (szabad) atom értékétől. A vas-kristály egyetlen atomjára vonatkozó átlagos pillanat mindössze 2 21 centners százalék. Egy ilyen eloszlását elektronok a vas atom azt mutatja, hogy a kristálygócok kialakulása miatt a külső kollektivizálásnak 45 elektronok és elektronok rész 3 (mert távol vannak a mag) van csökkentése a mágneses momentum az atom, ami a további fizetési -elektroiami 4 dekompenzált elektronok SD- . A másik ok, csökkentve azok atomi pillanatban a jelenség a fagyasztás orbitális pillanatok (gyakorlatilag eltűnése) miatt hatására a szomszédos ionok a kristályrácsban egy adott ion. [22]
A hangot úgy kapták meg, hogy a kristálymezőben az orbitális szinteket feloszlatták. Mivel ez nagyobb, mint multshshetnoe hasító (kevesebb, mint felosztása által okozott spin-sptgaovym reagáló tűz reagáltatásával pályára - pályára), vagy, más szóval, mivel a kölcsönhatás a kristály mező elektron pályája hosszabb spnn-pálya kölcsönhatás, első közelítésben Csak orbitális állapotokat lehet mérlegelni, és a pörgetések hatását zavartnak tekintik. L-S, csak a második közelítésben jelenik meg. Ha a papirusz orbitális szintje szinglett, akkor nem mágneses (az orbitális állapotokat tekintve); ebben az esetben csak spin mágnesesség van. Az alábbi közelítés figyelembe veszi a magasabb orbitális szintek hatását, amelyek jelentősen eltávolításra kerülnek. Az ilyen zárolás orbitális pillanatok a legkifejezettebb az első felében a vas elemcsoportjának, ahol a legtöbb Popov talált jó egyezést értékei között a mágneses pillanatok értékekkel Bose - Stoner. Ennek fő oka az X szin-orbitális kölcsönhatásának állandója a csoport második felében. [23]
Ebben az esetben a kristálytér és a kölcsönhatások döntő szerepet játszanak. Egy bizonyos hőmérséklet-tartományban kicserélődési kölcsönhatás vezethet spontán sorrendjét a mágneses momentum, így amikor beszélünk a mágneses megrendelt államok ajánlatos kezdeni először velük. A hatása a kristály mező a mágneses momentuma az atom szorosan kapcsolódik a hatása ebben a mezőben az elektron orbitális mozgás, és abban a pillanatban az atom. Kiderül, hogy eltérő lehet attól függően, hogy milyen értéket - egy erős, közepes vagy gyenge - a kristály területén (lásd A gyenge kristály mező nem sérti a spin-pálya csatolás, és a teljes mágneses nyomatéka megegyezik a szabad ion, azonban ... kristály mező részben eltávolítsuk degenerációja az egyes multiplett szintek és módosíthatja a távolság közöttük, ami kell figyelembe venni a pontos statisztikai számításokat a paramágneses szuszceptibilitás és egyéb tényezőktől. a legérdekesebb, hogy nekünk az ügy közbeiktatott kristálytér, az intézkedés a mező a mágneses momentumok ebben az esetben sokkal erősebb, és vezet egy úgynevezett fagyasztva orbitális impulzusmomentum. [25]
Oldalak: 1 2