Spin Density Waves - Fizikai Encyclopedia
SPIN WAVE DENSITY - egy olyan anyag termodinamikailag egyensúlyi állapota, amelyet térben inhomogén periodikumok jellemeznek. sűrűségeloszlás. M (r) pillanat. Ebben az esetben az átlagolt makroszkopikus. mágnes. a rendszer szögletes lendülete nulla és a csillagpont. az antiferromagnetizmus egyik megnyilvánulásának tekinthető, az M (r) térbeli eloszlását az alábbi összefüggés írja le:
Leggyakrabban SS. megérteni a kölcsönhatásban lévő kollektivizátorok rendszerének antiferromágnesességét. elektronok (lásd Zonal mágnesesség). DOS. Egy homogén elektrongáz állapota instabillá válhat a csillagmágneses tér kialakulásával kapcsolatban. Az instabilitás az elektronok közötti kölcsönhatás természetétől függ. A sávszerkezet jellemzőit stabilizálhatja a csillagrendszer. vagyis antiferromágneshez vezet. DOS. az elektronikus rendszer állapota.
A paramagn instabilitás kritériuma. állapotban mágnes sáv (lásd. Stoner romágnesességeí kritérium) határozza meg nem csak a mennyiségét elektron-elektron kölcsönhatás potenciális, hanem függőség magnézium. az elektronhullámvektor q érzékenysége. Például. ha a k-1 alapján. a Fermi felszín topológiájának szingularitása bizonyos értékkel kifejezett maximális, akkor a fázisátmenet állapotba kerülve egy csillagállapotba. akkor is előfordulhat, ha az elektronok gyenge kölcsönhatásba kerülnek. A kongruens jelenléte (egybeesik a Q hullámvektorral történő fordítás során) elektron és a lyukrészek a Fermi felületén (fészkelődés) fémes anyagokban. a vezetőképesség vezethet a triplet elektron-lyuk párosításának lehetőségéhez a spin hullámok megjelenésével.
Naib. alkalmas mikroszkópos modell. az állam stádiumú fázisátalakításának leírása. a gerjesztő dielektrikum modellje. A st. van egy rés az elektronikus energia. spektrumot és az államok sűrűségének jellemzőit a rés szélén. Ezzel a opt. kinetikus. mágnes. rugalmas és egyéb tulajdonságokkal rendelkezik. A rés szélétől a spin-polarizátorok "elszakadtak". kijelenti, hogy hiányoznak a paramagn. fázisban és rezonancia anomáliák kinetikáját eredményezi. tulajdonságait. A hibák viselkedése szintén szokatlan: a hiba szomszédságában további következmények lépnek fel. a spin sűrűség újraelosztása, egy közel antiferromagne keletkezik. rend, tartósítás,
(néha a Neel pont fölött lokalizált) TN (lokalizált spinor). A háttérben a bas. a Néel pont alatt áll <ТN в электронном газе формируются своеобразные коллективные возбуждения спиновой плотности (а м п л и т у д о н ы, ф а з о н ы, С. п. в. - м а г н о н ы). Теория предсказывает также существование слабо затухающих коллективных возбуждений выше ТN. С. п. в. образуется в результате фазового перехода (обычно 2-го рода, хотя возможны фазовые превращения 1-го рода) при темп-ре ниже точки Нееля (рис.).
Egy gerjesztő szigetelő fázisdiagramja egy fázisátmenethez a spin sűrűség hullámának állapotához (a második típushoz): Π - paramágneses fázis; C az antiferromágneses, összemérhető fázis; H - antiferromágneses, nem mérhető fázis; , megfelel T = 0 K,. TN - a tempo-pa átmenet a spin-sûrûségi hullám állapotára a
A hullám térbeli időtartamát kristályos állandók egész számával fejezhetjük ki. rács (arányos fázis), hanem a nem megfelelő szerkezeti felépítmények megjelenése, vagyis egy csillagképes korszak. amelynek időtartama nem a kristályosság periódusának többszöröse. rács.
Az átmeneti fémek és ötvözeteik esetében a helyzet akkor valósul meg, ha Q = G / 2. ahol G a reciprok rácsvektor. amely egy megfelelő fázisnak felel meg. Általánosabb esetben. ahol u függ a T-től. Ez egy átméretezhetetlen fázisnak felel meg.
A tiszta fémek közül, amelyekben megfigyelhető spin hullámok vannak. Naib. Cr, a Fermi felszínnek két egymással egyező része van: egy lyukas oktaéder, amely a Brillouin-övezet H pontján helyezkedik el. és egy elektron kvázi-oktaéder, amely G. Oktaedrich pontján helyezkedik el. Az arcok merőlegesek a [111] irányra, és az elektron-oktaéder kisebb, mint az egyik lyuk. Jelent. a Fermi felszínének ezen két lapjának egy része egy hullámvektorral történő fordítással kombinálható. ahol T = 0 K. Ebben az esetben az elektron teljes térfogata és a lyukas oktaéderek megközelítőleg egyenlőek, és a C-fázisban, Ezek az oktahedrák eltűnnek, résen borítva.
A neutrális diffrakció mérése a Cr egykristályokon kimutatták, hogy a mágneses mező. a megrendelés lényegében eltér a szokásos antiferromágnetizmustól (lásd Mágneses neutrondiffrakció), és gyenge hőmérsékletfüggő (T
TN érték). A TN fölött található. mágnes. az 1 Cr atom egy pillanata a sorrendben van (a ferromágneses fázisban ez). Tempo-pa Néel tiszta K; a T-nél <120 К поперечная модуляция периодической магн. структуры сменяется на продольную - происходит т. н. с п и н - ф л и п переход.
A zenekar antiferromágnetizmusának és forgópontelméletének elmélete. lehetővé tette a mágnes értelmezését. az ötvözet tulajdonságai Cr. Koncentrációt. ezen ötvözetek fázisdiagramjait, az átmenetet egy átméretezett szerkezettől arányos értékig, a mágneses mező megváltozását. a szerkezet és a nyomás alatt lévő tulajdonságok, valamint más jellemzők jól jellemzik a excit dielektromos modellt. A ötvözetek Cr a változás nem mágneses átmenetifém ötvözet összetétele befolyásolja a szerkezet és a paraméterek TN S. p. A. Például. ötvözetek esetében Mo és W befolyása szennyező szóródása elektronok - egységei okoz változást TN és szerkezete paramétereket. Ötvözetek esetében metallamidonorami (Mn, Re, Os, Rh, stb) A növekedést a koncentrációjukat kiegyenlített mennyiségű elektrondonor és a lyuk octahedra, és a nyak-Swarm szennyezéskoncentrációjuk átmenet bekövetkezik egy tisztán modulált antiferromágneses kétszer. szerkezetét. Az akceptorfémek (V, Ni) koncentrációjának növekedésével nő. A TN függése a donorok szennyeződés-koncentrációjára nem monoton, az akceptorok esetében pedig előfordul.
Más fémek is kiderülnek. rendszer, amelyben átmenet van egy paramágnetről. állapotba kerülve egy csillagállapotba. Ezek közé tartoznak a ritkaföldfémek és ezek átmenetifémekkel ellátott ötvözetei, amelyek spirális antiferromágnesekkel rendelkeznek. szerkezetét. Ezekben az anyagokban a Fermi felületnek kongruens "sáv" régiói vannak. Ilyen rendszerek például az Eu és az Y és Se ötvözet nehéz nehézfém-fémekkel (Tb, Gd, Dy, Ho). Az Y és Sc ötvözetek Er-ben és Tm-ben egy szinuszos antiferromagnet valósul meg. szerkezet, azaz. amelynek eredete a Fermi felületének szingularitásához is kapcsolódik.
Az átmenetifémek ötvözetei és vegyületei szintén átmenetiek a paramagn-ból. állapotot egy csillagrendszerbe. Ilyen rendszerek közé tartoznak a FeRh, Pt3 Fe, MnNi, FeGe2 helicoid mágnesek. MnS2. a CrB2 vegyületet. komplex vanádium - kalkogenidek (V3 S4, V5 S8), esetleg nikkel - szulfid NiS és intermetallikus vegyületek a TiBe2 és a Laves fázisból. Az úgynevezett. A Magnesley-függvénynek is van egy átmenete a csillaghullám fázisára. és a töltéssűrűség hullámának hátterében. Számos, nagy fermionokkal rendelkező aktinidvegyületek (URuSi2, UCu5, UCd11, U2 Zn7, U1-x Thx Pt3) alacsony hőmérsékleten alakul ki egy nehéz Fermi folyadék fázisában. A csillagrendszer rendszerének konkrét alkalmazása. a felsorolt objektumokhoz további számlázást igényel. hatások - magnetostrika. a Fermi felszínének fennmaradó részeinek spinpolarizációja, az úgynevezett közelség jelenléte. Abrikosov-Suda rezonancia (lásd Közbenső vegyérték).
Olyan anyagok különleges csoportja, amelyben a csillaghullám állapotát megfigyelték. például kvázi-egydimenziós szerves vezetők. (TMTSF) 2 X tetrametil-tetrazelenilvalén, ahol X jelentése anion (X = PF6, AsF6). Azt is megállapították, hogy létezik egy Cs. és bizonyos más anionokkal. Átmenet az antiferromagnéziumhoz. fázis megfelel a csillagfázisnak. a hosszirányban megduplázódott (a rácshálózati állandóhoz képest). Lehetséges, hogy a mágnes. a La-Sr-Cu-O és Y-Ba-Cu-O típusú fémoxidok megrendelése szintén spenót. amely összefügg a magas hőmérsékletű szupravezetés problémájával (lásd az Oxid magas hőmérsékletű szupravezetőket).
Tágabb értelemben a C.V. általánosíthatók tetszőleges periodikus esetek esetén. antiferromágneses felépítmények (spirális, szinuszos szerkezetek). Fenomenelogich. Magnes elmélete. a felépítmény a második típusú Landau fázisátmenetének elméletén alapul. A nem-fémek esetében a felépítmények kialakulása a relativisztikus spin-rács és spin-spin kölcsönhatások hatására, valamint az anizotropikus csere kölcsönhatásnak köszönhető. Az antiferromagnézium felépítmények időszaka. a fémeket a vezetőelektronok és a mágnes pörgetése közötti kölcsönhatás határozza meg. ionok és kis mértékben különböznek a Fermi felület szélső átmérőinek inverzétől.
REFERENCIÁK Dzyaloshinskii, IE, "A spirális szerkezetek elmélete antiferromágnesekben", JETP, 1964, 46. o. 1420; t., 47. o. 337, 992; Kulikov NI Tugushev V. V. Spin sűrű hullámok és sávos antiferromágnesesség fémekben, "Uspekhi Fizicheskikh Nauk", 1984, 144, 144. o. O., 4. o. 643: LP Gorkov, fizikai jelenségek új szerves vezetőkben, ibid., P. O., 3. o. 381; MORIYA T. Spin ingadozása mágnesekkel kollektivizált elektronokkal, Per. angolul. M. 1988. VV Tugushev, EP Bashkin.