Fázis rezonancia görbe
A kényszerített oszcillációk amplitúdóját és fáziseltolását célszerűen amplitúdó rezonancia görbe és fázis-rezonancia görbe formájában ábrázolják, a 10.2a és 2b ábrákon.
Itt - fel kell tölteni a kondenzátort állandó feszültség alkalmazása esetén,
- a rezonancia kondenzátoron a töltési oszcillációk maximális amplitúdója, amikor a bemeneti feszültség oszcillációinak frekvenciája megegyezik az áramkör természetes oszcillációinak frekvenciájával, az amplitúdó rezonancia görbe frekvencia szélessége.
Megjegyezzük, hogy rezonancia esetén a fáziseltolódás, amely a bemeneti feszültség külső forrásától az áramkörig terjedő maximális teljesítményt biztosítja. Ebben az esetben minden bejövő elektromos áramot ellenállással hőforrássá alakítanak át.
Kirchhoff második szabálya szerint
ahol a (10.3) - (10.5) szerinti rezonanciafrekvencia,
A feszültségek (10.27) - (10.30) harmonikus oszcillációinak vektordiagramját a 10.3a ábra mutatja.
Ebben az esetben a kondenzátor és az induktor feszültség oszcillációinak amplitúdója nagyobb, mint a bemeneti feszültség ingadozásának amplitúdója, ezért ezt a rezonanciát a feszültségek rezonanciájának nevezik.
Az 1.b ábrán látható párhuzamos kontúrt Kirchhoff első szabálya szerint
ahol a rezonáns frekvencia
A harmonikus oszcillációk (10.31) - (10.34) vektordiagramját a 2. ábrán mutatjuk be. 10.3b. Ebben az esetben a kondenzátoron és az induktoron átáramló áramok oszcillációinak amplitúdója nagyobb, mint a bemeneti áram oszcillációinak amplitúdója, ezért ezt a rezonanciát az áramok rezonanciájának nevezik.
Az elektromos oszcilláció megszerzése nagy gyakorlati jelentőséggel bír. Egy ön-oszcilláló elektromos rendszer esetén a bemeneti egyenfeszültség váltakozó feszültségsé alakul. Bármely önálló oszcilláló rendszer tartalmaz egy energiaforrást, egy szelepet, amely szabályozza a forrástól az oszcilláló rendszerig terjedő energiát, valamint visszacsatolást az oszcilláló rendszerről a szelepre.
Egy példa egy elektromos oszcilláló rendszer szolgálhat egy cső generátor alapú tranzisztor - vákuumcső, amely egy fűtött katód K, amelyet forrásként szabad elektronok, az anód egy gyűjtő elektronok által kibocsátott a katód és a rács C-on, a lehetséges, amely szabályozza az összeg a jelenlegi az anód áramkörben (10.4 ábra). A energiaforrás egy egyenáramú akkumulátor E tartalmazza az anód áramkör, ahol a „-” táplálunk a katód, és a „+” - az anód. Az LC áramkör szintén az anódkörbe tartozik.
A szelep szerepét a K katód és az A anód között elhelyezkedő C rács játssza, és az anódáramot, azaz az anódáramot szabályozza. az áramkörbe belépő energia mennyisége. A kontúr visszacsatolása a rácskal induktív módon történik, azaz. egy M kapcsolótekerccsel, amelynek közös mágneses fluxusa L induktivítóval van ellátva.
Valódi körülmények között az elektromos oszcilláló áramkörben mindig ingadozási oszcilláció alakul ki, amelyet a termikus mozgás vagy az elektromágneses mezők külső hatása okoz. Ha az oszcillátor áramkör paraméterei, a trióda és a visszacsatoló áramkör között bizonyos összefüggések vannak végrehajtva, akkor az ingadozási oszcilláció erősítése és a rendszer öngerjesztése lehetséges. Az önkibocsátott oszcillációk amplitúdójának növekedésének korlátozása a trióda nem linearitása miatt következik be, amelynek anódáramát a katód adott hőmérsékleti tartományában a telítési áram korlátozza. Az öngerjesztett oszcillációk frekvenciája gyakorlatilag megegyezik az áramkör természetes oszcillációinak frekvenciájával, és az áramkör nagy Q-jének alakja közel áll a harmonikus oszcillációhoz.
Jelenleg a termelés és erősítés rezgések együtt vákuum csöveket használnak félvezető eszközök, amelyek fogyasztanak kevés energiát, tartós és megbízható, és kis méretben is használható elemeit integrált áramkörök.