Az idő fellebbez
IDŐKÉSZÍTÉSEK
Miért van az, hogy az idő mûködésének kétszeres megfordulása a spin részecskéjére fordítva megváltoztatja annak jeleit az ellenkezõleg? A válasz abban a tényben rejlik, hogy a T kettős hatása egyenértékű egy 360 fokos térbeli forgatással. Ha duplán forgatja a tengelyt az ellenkező irányba, 360 fokos fordulatot kap; négydimenziós térben ugyanez igaz a t-tengelyre. Az alábbiakban azt mutatom be, hogy ez valóban igaz (ebből még nem is kell relativistikus kapcsolatot használni a t és a) között. Amint azt már említettük, egy forgó részecske esetében a 360 ° forgatás szaporodáshoz vezet, és így megmutatjuk, hogy a spin részecskék esetében valóban meg kell szerezni. A táblázatban. Az 1. ábrán különböző állapotok láthatók, és megmutatja, hogyan változik a művelet egy és kétszeres alkalmazása után.
1. táblázat: A különböző állapotok időbeli fordulása
Az első állapot az a helyzet, amelyben a részecske a Dirac-jelölés alkalmazásakor egy ponton van, a következő formában van írva: A szimbólumok között az államindex vagy bármely más szimbólum jelzi az állapotot; ebben az esetben a részecske helye pontjának koordinátája. A részecske állapota az idő megfordulása után alakul ki, azaz semmi nem fog megtörténni, és a részecske ugyanazon a helyen marad. Másrészről, egy lendületes állapotban lévő részecske időbeli megfordítása egy lendületes állapotba továbbítja; Az idő ismételt megfordítása visszaadja a részecske állapotát
Az állapotelemzés azt mutatja, hogy T az úgynevezett anti-egységes művelet. Az állapotot lineáris kombinációként lehet ábrázolni, amelybe a részecske különböző pozícióihoz tartozó állapotok különböző fázisokkal lépnek be. Az állam megszerzéséhez elegendő ugyanazt a terjeszkedést alkalmazni, amelyben azonban az állapotok összetett konjugált fázisfaktorokkal lépnek be. Következésképpen az általános esetben, vagyis bármelyik egységellenes szolgáltató hatására azonnal cserélni kell
együtthatókat komplex konjugátumukon. Természetesen, ismételt használata T ismét meg kell kiszámítani a komplex konjugált tényező, de ha jó a algebra, akkor tudja, hogy ez lesz időpocsékolás. Lássuk, mi történik most. Állam lenne egyenértékű fizikailag ha nem ez ördög kvantummechanika, ami zavart okozott valaha kapott a fázisokat. A fentiekkel összhangban, ahol a fázis tényező, ez a tényező lesz azonos minden állam, amely lehet kiszabni az állami és ezáltal a CT szereplő intézkedés nem változtat az eredményen a beavatkozás államokban. Államok nulla spin és spin-nem lehet egymásra, hiszen az alapvető különbség a két típusú államok Ezért a teljes fázisváltó eredményeként a CT üzemeltető eltérő lehet.
Most fogunk használni a következő tény: ha van egy állam néhány a perdület a fázis tényező a perdület minden legyen a következő: ha az objektum forog, a fellebbezés
az idő ugyanazt az objektumot forgatja az ellenkező irányba. Például, mivel a T a szögsebességhez hasonlóan működik, azaz a T működtető hatása megváltoztatja a szögsebességet az ellenkezőjére.
Tekintsük az integrált centrifugálással rendelkező államokat. Köztük van egy állam nulla perdület, nevezetesen az egyszeri beadása T ebben az állapotban adja ugyanazt állam egy bizonyos fázisában tényező, ismételt használata ugyanaz T visszatér eredeti állapotába fogva antiunitary T. Így mivel a fázis, hogy ugyanaz legyen az összes zavaró állapotok, majd az egész centrifugálással rendelkező államok esetében.
Ahhoz, hogy megértsük, mi folyik a fél-egész spin, úgy a legegyszerűbb eset, amikor a spin próbálja meg kitölteni a táblázatot négy konkrét esetben: spin tengelyével párhuzamosan az előre és hátra irányban, a spin párhuzamos a tengellyel az előre és vissza irányban: Elementary A spin elmélet megmagyarázza nekünk, hogyan lehet kifejezni az utolsó két esetet
az alapállapotokon keresztül és: az állam a fázisban és az antiphase-ban lévő alapállapotok hozzáadásának eredménye. Fizikailag az időfordítás az állapotot állapotba fordítja, és fordítva. Ugyanígy, amikor az idő visszafordul az államból, az állapotot egy fázisként kell beszerezni.
A táblázat első cellájához, a pontosságig a fázis tényezőig, meg kell kapnunk. Könnyen ellenőrizhető, hogy ez a fázis önkényesen választható-e, és a következőt írjuk be, ennek meg kell egyeznie a fázistényezővel. Nem lehet az eredményt egyszerű formában írni, hiszen a T állapotának az x) állapotára gyakorolt hatása, amely a fázisos adás eredménye a fázisfázis állapotának egy meghatározott számmal megszorozva, ismét fizikai állapot nélküli fázisban lesz. Annak érdekében, hogy a szükséges fázisváltozás bekövetkezhessen, meg kell adnunk azt, vagyis az ellenkező fázist a fázissal összehasonlítva. Ezért meg tudjuk tölteni a fennmaradó sejteket a táblázatban.
Így a spin és az idő megfordítása mindig más fizikai állapothoz vezet; amint ez könnyen megmutatható, ez minden félig integrált spin j esetében igaz. Ezt a tényt felhasználva az egész centrifugálással rendelkező részecskék eredményével együtt azt kapjuk, hogy a TT egyenértékű a teljes forgatással:
Végre jön a kérdés a jele a hurok részecskék spin Valószínűleg mindig emlékszem, hogy a relativisztikus kvantumelmélet potenciálvezetékek a termelés pár, így a valószínűsége, hogy a vákuumos állapotban (azaz. E. olyan állapot, amelyben nincsenek részecskék) maradványai kevesebbnek kell lennie. Mi írjuk az amplitúdó az átmenet a vákuumállapot ismét a vákuumállapot formájában, ahol X - a hozzájárulása minden zárt hurkok, ábrán látható. 6 a jobb oldalon. Az X értéke kell adni egy negatív hozzájárulása a valószínűségét, hogy a vákuum állapot egy vákuum; ez a 6. ábrán szereplő azonosságból következik. 6, mivel a bal oldalán lévő kifejezés szigorúan negatív.
Tekintsünk olyan hurokokat, amelyek hozzájárulnak az X-hez. Egy hurkot egy olyan elektron képez, amely egy olyan állapotot hagy le, amelyet például Dirac-hullámfüggvény ír le és megkerüli
hurok és visszatér ugyanarra a fizikai állapotba, akkor az átlóelemek összegzésével kiszámítjuk a kapott mátrixtermék nyomát. De itt van egy finomság: a végső fizikai állapot 360 ° -kal megfordítható, és valóban találkozunk ilyen fordulattal (vagy azzal egyenértékű CT átalakulással). Bármely referenciakeretből, amelyet megfigyelünk, egy bizonyos fokozatban az elektron pozitívvá válik (egy T), amely időben visszahúzódik, és ezután ismét elektron lesz az időben előre (a második T); Így a hurok megkerülésével végül az állapotba kerül (12. ábra).
Ugyanaz a TT üzemeltető működni fog a bozonok esetében is (nulla spin), de ebben az esetben nem lesz probléma. A bozonokkal minden megmutatkozik; az X számítás negatív hozzájárulást ad. Azonban a spin számára, amint azt most bemutattuk, egy további mínusz jele jelenik meg. Ezért annak érdekében, hogy biztosítsuk a személyazonosság teljesítését az 1. ábrán. 6, vagyis ahhoz, hogy az X hozzájárulása a valószínűség negatív hozzáadásához vezethessen, további szabályt kell bevezetni a szemikompletív spin részecskékre, nevezetesen arra,
Ábra. 12. A részecske-anti-szemcsék párjának hurokja; két időmegfordítási művelet látható.
részarányának kiszámításakor minden egyes hurkon, meg kell tenni egy másik negatív jel, hogy kompenzálja a mínusz jel, amely úgy tűnik, mivel Beli, nem, nem tudjuk pontosan kiszámítani a valószínűsége, és nem kap egy konzisztens elmélet részecskék centrifugálás Ez az extra mínusz jel társul Fermi statisztikák.
A centrifugális részecskék Fermi statisztikája az általános szabálynak köszönhető, hogy az egyes zárt hurkok eredményét megszorozzuk -1 értékkel (lásd a 9. ábrát). Az 1. ábrán bemutatott esetek 9, a és b, különböznek
mínusz jel, mivel a 3. ábrán látható. 9, de két hurok van, míg a 2. ábrán. 9, 6 - csak egy. Így, 9 azt mondja, hogy a két részecskék helyeken való változtatásával mínusz jelet kell tenni, és ez Fermi statisztikája!