Mozgás - a mag - nagy olaj- és gázcikk, cikk, 2. oldal
Mozgás - a mag
Más szóval, az elektronikus átmenetek nem fordulnak elő idővel, mivel Ф 1 fu 0 az egész folyamat során. A magok minden egyes átvitelével az elektronok azonnal olyan konfigurációt feltételeznek, amely megfelel egy adott energiaállapotnak egy adott elektronikus állapotra és a magok adott elrendezésére; az elektronok tehetetlenség nélkül követik a magokat. Ebben az esetben a magok az Sj (X) potenciál mezőben mozognak, amely minden egyes elektronikus állapotra / csak a magok koordinátáitól függ. Ebből következik, hogy az elektronok hullámegyenlete (8.14) sajátértéke játszik szerepet a magok potenciális energiájának. Ha ez a függvény ismert, akkor a probléma a magok mozgásának meghatározása egy adott potenciálmezőben a (8.19) egyenlet megoldásával. [16]
A legtöbb esetben nyugat- és kelet-áramot rögzítenek Azerbajdzsán és Dagestán sztyeppén és lábánál. A nyugati áramlás a nagynyomású magok vagy az Azori-szigetek legmagasabb csúcsának mozgásával kapcsolatos, keleten az ETC, a Fekete-tenger és Grúzia déli részén. A keleti patakot a szibériai és a közép-ázsiai anticiklonok hatása okozza, vagy a hideg levegőnek a Kaszpi-tengeren, Azerbajdzsánon és Dagestán keresztül történő behatolása. [17]
A maximális szimmetria nyelvén az első közülük követi a legkisebb mozgás útját. A végtermék előállításához szükséges második eljárás azonban a magok kisebb elmozdulását igényli. [18]
Az atomok diszkrét energiaszintje az elektron mozgásának kvantummechanikai jellegéből adódik. A molekulákban az elektronok mozgása mellett lehetséges a magok egymáshoz viszonyított elmozdulása is, az oszcilláció és az atomok forgása a tömegközéppont körül. Ezek a mozgások is kvantáltak, de tekintettel a részecskék sokkal nagyobb tömegére, az energiaszintek nagyon közel állnak egymáshoz; A molekulák forgási szintje a legkevésbé különbözik. [19]
Közül a helyi hatások teljesen vagy részben tartalmazhatja: változó a füstgáz áramlási sebessége, vagy működtető közeg által bypass kontroll szakaszban, a füstgáz-visszaforgatás felső része a kemence, az injekció. Nemlokális hatások: a füstgáz visszavezetése az alsó része a kemence, a mozgás a fáklya nucleus rotavaporon égőfej kapcsolva szintek, gáz rendelet elrendezésen aszimmetrikus túlhevítők keresztül újraelosztása hőterhelések között kazántest. [20]
Itt a kiválasztási szabály a (6) vagy a (7) szabályhoz hasonló, kivéve, hogy az x i és x / függvényeket használjuk. Különösen az első gerjesztett vibrációs szint (v 1) szimmetriája van a sejtmag eltolódásának. amely megfelel a tényleges rezgésnek. [21]
Az ilyen diagramok elkészítésekor azt feltételezzük, hogy a teljes elektronikus vagy orbitális energia folyamatosan függ a rendszer geometriai paramétereitől. Bár egyes funkciók a hullámfüggvényekkel (pl. A magok elmozdulását követő elmozdulásával az s-függvények eltolódása) merülnek fel, a teljes elektronenergiát a geometriai paraméterek alapján folyamatosan folytatjuk az első származékaival együtt. Feltételezzük, hogy ugyanolyan típusú folytonosság létezik az orbitális energiák számára. Ez a fent említett feltételek közül az első. [22]
A spin-echo technika korlátozott képességekkel rendelkezik a molekuláris diffúziós folyamatok hatására. A magok elmozdulása a diffúzió következtében a mező egyik részéből a másikba az echo jel amplitúdójának csökkenéséhez vezet. A T és T2 értékei kevéssé függenek a minta kémiai tulajdonságaitól. [23]
A molekulák adott összetételére és geometriájára szigorúan rögzítik az egyes szimmetriatípusok oszcillációinak számát. Azonban nem könnyű pontosan meghatározni, hogy a magok hogyan mozognak minden egyes oszcillációval. A magok ezen elmozdulása a normál koordináták mentén történik, és függenek az egész molekula potenciális energiájának (ismeretlen) funkciójától, valamint általános alakjától. A definíció azonban a szimmetria-koordináták. Ezek egyszerűen szimmetrikus lineáris kombinációk (PSLK) a különböző nukleáris elmozdulások. Ezeket a koordinátákat nem lehet egyetlen módon kiválasztani. Általában az ekvivalens kötések hosszának SLA-ja vagy az ekvivalens kötések közötti valens szögei vannak kiválasztva. [24]
Része ez határozza meg a zavarása az atomi elektronok gyakorlatilag anélkül, tehetetlenség, és azonnal követi a mozgását a lokalizált elektron. Ellenkező esetben a meglévő vagy indukált dipólusok tájékozódásához társuló polarizáció aránya viselkedik. Mivel az atomok és molekulák magjainak elmozdulása az elektron sebességénél jóval alacsonyabb sebességnél történik, a tájékozódási polarizációnak jelentős tehetetlensége van, és nincs ideje az utóbbi ingadozásainak követésére. Amint felbukkan, később energiává válik az elektron számára, ami még hibák hiányában is létrejött. Más szavakkal, a dielektrikum helyi polarizációja állandóan támogatja az elektronot egy lokalizált állapotban, és ez viszont támogatja a kristály stacionárius polarizációját. A polarizáció nagyságát az elektronmező kvantummechanikai átlagértéke határozza meg, és ebben az esetben a potenciális kút alakja kiszámítható, mint a rácspontokon elhelyezkedő ideális dipólusok rendszerének potenciálja. [25]
Az atomok energiaszintjeinek diszkrétsége az elektronok mozgásának kvantummechanikai jellegéből adódik. A molekulákban az elektronok bizonyos energiaszintjei is vannak. Azonban a molekulák elektronainak mozgása mellett lehetséges a magok egymáshoz viszonyított mozgatása is - a magok rezgése és azok forgása a tömegközéppont körül. Ezeket a mozgásokat is kvantálják, de tekintettel a magok sokkal nagyobb tömegére, az energiaszintek nagyon közel állnak egymáshoz. [27]
A nem vibráló molekulák esetében a dipólus pillanat nem függ a tömegtől; ebben az esetben a (II-2) egyenlet mind a HX, mind a DX számára tart. Tegyük fel most, hogy a valódi rezgő molekulák HX és DX saját földi vibrációs állapot, ami érvényes közönséges hőmérsékleten. Szerint a Born közelítés - Oppenheimer [20, 21], az elektron mozgás annyira gyorsan mozgó magok. hogy amikor a molekula áthalad ezen a konfiguráció, akkor lehet kezelni, bármely adott pillanatban, mint a rendszer nyugalmi kapcsolatban a irányváltását a elektron felhő. Ezért a rezgő molekula dipólus pillanata pontosan megegyezik a dipólus momentummal, amelyet a (II-2) egyenlet adja meg egy adott internuclear távolságban lévő unstaunch molekula esetén. [28]
Bizonyos esetekben a fertőző szálak invaginációja egy esetben, egyes esetekben - minden egyes szomszédos sejtben előfordul. Ezeken az invaginált tubuláris üregeken (diverticulumok) az izzítás tartalma a nyálkahártyába áramlik. A fertőző szálak legaktívabb növekedése általában a növényi sejt magjához közel helyezkedik el. Az izzószál penetrációját a mag magzatkapcsolata kísérte. amely a fertőzés helyére lép, fokozódik, megváltozik az alakja és degenerálódik. Hasonló minta figyelhető meg, ha a gombás fertőzés, ha a kernel gyakran nekiindulások bevezetni gifam vonzódik kárt, mint egy hely a legnagyobb fiziológiai aktivitás, közelebb hajol a fonalat megduzzad és összeesik. Nyilvánvaló, hogy ez jellemző a növénynek a fertőzésre adott válaszára. [30]
Oldalak: 1 2 3