Orosz elmélet - a nyomásról

Antonov V.М. Lipetsk

Az orosz elméleti fizika elmélete különbséget tesz a statikus és a dinamikus nyomás között; a statikus egy egyszerű hangsúly, és dinamikus - a hatások. A dinamikus nyomás orientálható.

Az orosz elméletben az atom egy torusz örvény az éteri közegben; az örvény szakaszában - három éteri golyó. Az örvény belsejében egy abszolút üres, annak ellenére, hogy az éteres közeg túlnyomásos, 10 ^ 24 Pa felfoghatatlan nyomással. Mi az a mechanizmus, amellyel az örvény ilyen nyomásnak van kitéve?

Lehetőség van, hogy megszabaduljon az egyszerű magyarázat, utalva a centrifugális erő: egy kör szaladgált az alapvető örvény gyöngyök létre a centrifugális erők, amelyek ellensúlyozzák a külső nyomást.

De először is, közelebbről vizsgálva kiderül, hogy a centrifugális erők nem aktív erők; ezek csak a csomagolóerőkre reagálnak, és általában távol vannak a központtól; és másodszor, sőt, a mi esetünkben a golyók alapvető toroid örvény nem mozog körbe, és forgassa az azonos, mint ők, labdák környezetben, vagy akár bejáratni, hanem inkább szakadt közöttük.

Ezért jobb, ha általában mozgalmakról beszélünk, anélkül, hogy figyelembe vesszük ezeknek a mozgalmaknak a formáit; Tegyük fel így: az atomi torus örvények éter gyöngyei olyan energiával mozognak, hogy ellenállnak a közeg külső nyomásának; és - mindent; vagyis csak a mozgások energiájából.

Egy ilyen fogalmat bemutatunk a mozgások sűrűségének, és az e = E / V kifejezéssel jellemezzük. ahol E a mozgás energiája, V az a térfogat, amelyben ez az energia megvalósul; a differenciál formában -e = dE / dV. Nyilvánvaló, hogy az örvény belsejében, ahol a mozgások sűrűsége a legnagyobb (pontosabban a korlátozó), a szokásos értelemben vett nyomás nulla; van üresség. Egyértelmű, hogy a külső a környezet nyomása, és hatalmas. Az örvényben azonban vannak határrétegek, amelyekben az éteri golyók is mozognak; örvényük egy örvény, és ez a gerjesztés az első rétegtől a maximálisig nullára változik; Az utolsó réteg az, amely egyesíti a környezetet.

Az örvényben és a határoló rétegekben lévő nyomás tükröződhet egy olyan törvényben, amelyben a mozgások sűrűsége meghatározó:

ahol p 0 a közepes nyomás, és az arány (e / p 0) változhat nulláról egyre.

Az (1) kifejezést a (p = p 0 -e) alakra csökkentjük, és jellemezzük a bejövő paramétereket. Nyomás p. nyilvánvalóan a statikus nyomás: p = p st. - és a mozgások sűrűsége e - dinamikus nyomás: e = p dn. Ennek eredményeképpen kapunk

Az éteri közegben, ha a háttérmozgásokat figyelmen kívül hagyjuk, nincs dinamikus nyomás: p dn = 0, - és p st = p 0 = 10 ^ 24 Pa. Az örvény belsejében a kép megfordult; nincs statikus nyomás: p st = 0, és minden környezeti nyomás p 0 visszatartja a dinamikus nyomás: p dn = p 0.

Könnyű elképzelni mindkét nyomás fizikáját. A statikus nyomást úgy hozza létre, hogy egy objektumot egy másikra fókuszál; ha a tárgyak rugalmasak, akkor a nyomás az eltérítésben fejeződik ki. A dinamikus nyomást fúvással hozza létre, azaz ugyanolyan eltéréssel, de lüktető.

Adunk figuratív összehasonlítást. Egy képzeletbeli boxer elutasíthatja egy felfüggesztett "körte" bizonyos szöggel, feltéve, hogy nyomást gyakorol rajta, vagy egyszerűen pihenteti a kezét, vagy kesztyűt üt meg; a második esetben egy dinamikus nyomás jelenik meg.

A statikus és dinamikus komponensek első pillantásra történő szétválasztása feleslegesnek, iskolázottnak tűnik, de ez csak első pillantásra. A dinamikus nyomásnak egy olyan tulajdonsága van, amelyet nem lehet elhanyagolni; részben és teljesen irányítható, orientált. Ez a tulajdonság akkor jelenik meg, ha a mozgások sűrűsége vektoros. Tehát bármely éter áramban a mozgások sűrűsége az áramlás mentén helyezkedik el, és a nyomásmérő különböző érzékenységi értékeket mutat az érzékeny terület különböző irányainak megfelelően. Természetesen van egy virtuális manométerünk, hiszen az éteri közegben a nyomás mérésére sem maguk a műszerek, sem a felhasználásuk módszerei nem léteznek.

A mozgások vektor sűrűsége befolyásolja az örvénykábelek, hurkok és vályúk szívó képességét. Essential vortex gyöngyök fut körül és préselt (dinamikusan) minden irányban egyformán, de az összes gyöngyök határrétegek mozognak (oszcillálnak) egyébként - érintőlegesen az örvény, azaz a sűrűség a mozgások orientált valamilyen módon. Ezért, egy szigorúan radiális irányban a dinamikus nyomás az örvény definiáljuk a termék sűrűségének mozgások a koszinusz közötti szög a sugár és az irányt a keresztmetszete az örvény oszcilláció esszenciális gyöngyök; a nyomás kisebb lesz, mint névleges értéke. Ez a csökkenés és elszívást eredményez. Zsinórok hosszú toroid örvény gyűrűk egymáshoz közelítenek egy lehajlás, mert ellentétes forgás (ha van ugyanabba az irányba forog, akkor taszítják). A vágy, hogy konvergál a vezetékek atomi örvények okozta csökkenése a dinamikus nyomás közöttük, meghatározó a tekervényes formában tartalmaz.

Ugyanez megmagyarázza a hurkok és a csatornák szívó képességét; A kémiai folyamatokban ezeket a megnyilvánulásokat valence-nak nevezik. Ha a vezetékpárok határrétegeinek mozgása különböző irányban eltér, akkor a mozgások zónájában a dinamikus nyomás csökken és szívódhat fel; és fordítva: ha ezek a mozgások le vannak zárva, túlnyomás jelenik meg, ami megtorláshoz vezet.

Emlékeztetni kell arra, hogy a mozgási energia az orosz elméletet kifejezve nem a sebesség a mozgás (sebesség függ a kiválasztott háttér) és után pustotyg hangerőt. amelyet a szóban forgó indítványok hoztak létre. Energia dvizheniyE és térfogata által generált mozgások pustotyg egyenértékű, és kifejezett sootnosheniemE = g * o 0. dvizheniye Sűrűség = dE / dV felel sűrűségű pustotydg /dV.dg / dV = e / p 0 - és ez tükröződik a kifejezés (1): p = p 0 (1-dg / dV).

A nyomás szétválasztása statikus és dinamikus célokra nemcsak éterre, hanem atommolekuláris közegre, például folyadékokra is vonatkozik. Emlékezzünk Bernoulli törvényére; azt mondja: az áramló folyadék nyomása nagyobb azokban a szakaszokban, ahol a sebesség kisebb, és fordítva, olyan szakaszokban, ahol a mozgási sebessége nagyobb, mint a nyomás.

Bernoulli milyen nyomást mond? - egyértelműen a statikus. Ha az áramláshoz merőleges valódi manométer érzékeny területét állítja be (az alátét olyan kicsi dimenziókat tartalmazhat, hogy az áramlás természetét nem befolyásolja jelentősen), Bernoulli törvényét nem erősítik meg; a manométer ebben az esetben rögzíti a teljes nyomást: statikus és dinamikus.

A folyadék áramlási sebességének növekedésével a statikus nyomáskomponens a dp-nap értékével csökken. amelyet a mozgások sűrűségének növekedése határoz meg; A nyomás újraelosztása a törvény teljes mértékben megtörténik (2). A folyadékáramlási mozgások sűrűségének vektora (mint az éterben) az áramlás irányában van. Ennek következtében az oldalról nyomáscsökkenés tapasztalható.

Különösen láthatóan ez jelenik meg a porlasztóban; a csatorna áramlásának statikus nyomása alacsonyabb, mint a légköri, ezért a levegő beáramlik az áramlásba, de csak az oldalról fordul elő. Az áramlás irányában a statikus nyomást dinamikus nyomás egészíti ki, és összességében meghaladja a légköri nyomást; Ennek eredményeképpen a folyadék és a levegő keveréke sugárzik.

Térjünk vissza Bernoulliba. Hagyja, hogy a folyadék áramlása egy cső mentén mozogjon, amelynél a keresztmetszet az elején kisebb, mint a végén. A folyadék mozgására gyakorolt nyomásveszteség elhanyagolható, de még mindig van; azt dp jelöli. A cső kis keresztmetszetében (az elején) a nyomások a következők: p st1 és p dn1, valamint a nagy rész: p st2 és p dn2. Teljesen lehetséges, hogy a törvény szerint a Bernoulli kevesebb mint p2. Ha a dinamikus nyomást nem veszik figyelembe, akkor ilyen statikus nyomáseloszlás esetén a folyadéknak vissza kell áramulnia. De ez nem történik meg, és csak azért, mert a nap több mint egy nap. (p st1 + pdn1) - (p st2 + pdn2) = dp. És minden rendben van.

Ismét megjegyezzük, hogy a nyomás statikus és dinamikus, és a dinamikus nyomás orientálható.

előző ◈ a következő