Az, hogy a teljesítmény
Air Viszkozitás alkalmazásával határoztuk meg a kínált eszköz, amely egy U-csöves manométer (ábra. 2), amelyek közül az egyik kapcsolódik a kapilláris térd K. Ha a felvonó légfúvóval folyadékoszlop az egyik a térd felett nyomtáv, mint a másik, akkor ebben az esetben a térd levegő nyomása nagyobb, mint a légköri, és a kezdete és vége a kapilláris újra előfordul pad nyomás.
Levegőn, így a lehetőséget, hogy áramlik keresztül a kapilláris A térd K hatása alatt a nyomáskülönbség. Mivel a levegő viszkozitása, és egy vékony kapilláris vesszük, akkor a folyadékszint csökken a térd Xia viszonylag lassan. Ahhoz, hogy meghatározzuk a viszkozitást megy a cisz-Poiseuille képlet (7), ahol a
ahol V = DHS, de h1 = h2 + 2DH × V = × S, Dh =. Azonban, mivel a kiáramló levegő nyomáskülönbség fog változni. Ezért jobb helyettesíteni képletben Poiseuille DPSr átlagos nyomáskülönbség. ahol az egyszerűség kedvéért, a kis veszteség pontossággal tudja tenni a számtani átlag DP: DRSr = (DR0 - DRT) / 2, ahol DR0 - a nyomásesés elején az időzítés, DRT - a nyomásesés végén keret egyenlő DPT = (h2 × S × R × g) / 2, R - folyadék sűrűsége, g - nehézségi gyorsulás. Így ez a kifejezés a média-it nyomás a kísérlet során fog kinézni:
Tekintettel ennek a kifejezésnek (8) formájában:
Viszkozitási együtthatót folyadék lehet meghatározni a csökkenő labdát egy viszkózus közegben (Stokes módszer).
Tekintsük a szabadesés a test (ebben az esetben - ólom golyó) egy viszkózus folyadék nyugalomban, kiterjed végtelenül minden irányban. A labda szabadon eső olyan folyadék, amely nem tartja fenn a nem turbulenciák (ez akkor történik, alacsony sebességnél tartozó kis méretű szemcsék), van három erő:
P = mg = V × r2 × g = R 3 × r2 × g, (3)
ahol r - a sugara a labdát; r2 - gyöngy sűrűség; g- nehézségi gyorsulás; m - tömege a labdát; V - A kötet a labdát.
F1 = VR1 g = R 3 r1 g, (4)
ahol R1 - folyadék sűrűsége.
3. Az ereje mozgással szembeni ellenállást (F2 okozott erők vnut-rennego közötti súrlódás rétegek folyadék.):
F2 = 6 p h R v, (5)
ahol v - a folyadékveszteség sebessége rétegek (labda sebességét).
Megjegyezzük, hogy szerepet játszik a nem bead a folyadék súrlódás, és a súrlódási külön folyadék rétegek egymás ellen, érintkeznek Mivel egy szilárd test folyadék a felső felület a test közvetlenül tapadnak molekulák folyadék. Obvolaki AZT JELENTI, test-folyadék réteg és a hozzájuk kapcsolódó intermolekuláris erő mi. Közvetlen szomszédságában, a testfolyadék réteg együtt mozog a test sebességgel test mozgásának. Ez magával viszi annak mozgását a szomszédos rétegek a folyadékok, amelyek bizonyos ideig lép sima bezvihre üvöltözõ (lamináris-nek) a mozgás (ha a sebesség ma la és az átmérője gyöngyök kicsi). Az irány az erők fentebb említett ábra mutatja. 2. alapján a második törvénye Newton-have
m = R 3 r2 g - r 3 r1 g - 6 o HR v. (6)
Kezdetben a labda esik gyorsulással és sebességgel mozgás a labda növekszik, de Uwe-lichenie labda sebesség teljesítmény accom-ellenállás F2 is növekedni fog, és végül eljön az idő, amikor a gravitációs erő F egyensúlyban összege F1 és F2 és gyorsulás eltűnik :
Ettől a ponttól kezdve labda mozgását egyenletes lesz némi sebesség vo.
Behelyettesítve a (7) a megfelelő értékeket a F, F1 és F2. megkapjuk a viszkozitási együtthatóval kifejezési
(8) képletű akkor érvényes, ha a labda esik be a folyékony, húzódó végtelenül minden irányban. Ez gyakorlatilag lehetetlen betartani esik a labda egy végtelen közegben, mert a folyadék mindig valamilyen hajó, amelynek a fala-ki és hangú pillér. Ha a labda esik tengelye mentén egy hengeres edény egy R sugarú óra folyékony magasságú, juttatás jelenlétére falak és magassága adja a következő kifejezés H:
Az a kérdés, hogy melyik képletet kiszámítása során, újra gyűrődések arányától függően a r / R és R / h. Amikor labda mozog a henger tengelye és az r arány / R = 1/10 különbség a h kapott értékek az alábbi (8) és (9) mintegy 25%.