Sebességgel, mint a származék a sugár vektor
Minden téma ebben a szakaszban:
Elemei kinematikája anyagi pont. A sugár vektor. Típusú mozgás. Kinematikai egyenletek.
Kinematikája elemek Peremeschenie- legrövidebb távolság az elejétől a végéig az út. Sebesség- határozza meg a sebességet és a mozgás irányát az adott pillanatban.
Felgyorsítása származéka a sugár vektor. Normális és a tangenciális gyorsulás
Skopost menetsebesség igazodjon a változás pont az úgynevezett gyorsulások, vagy inkább ott gyorsulások déli és az északi ppoizvodnaya skoposti pont vpemeni vagy vto.poy ppoizvodnaya származó padiusa vektor vpemeni:
Transzlációs és rotációs mozgás. Kinematikája forgó mozgás. A szögsebesség és a gyorsulás.
Progresszív mozgás - a mozgás, amelyben minden sorban mereven kapcsolódik a mozgó test elmozdul önmagával párhuzamosan (a lift autó) .. Az előre haladó mozgás
A kapcsolat a kinematikus tulajdonságainak a transzlációs és rotációs mozgás
test mozgása lehet mind transzlációs és rotációs. Az előre mozgó bármely egyenes vonalat húzott a szervezetben. mozog önmagával párhuzamosan. Az alakja a pálya fokozatosan
A tömegközéppont és a törvény a mozgás
tehetetlenségi központja (tömegközéppontja) a rendszer mat.tochek-képzeletbeli C pont, amely jellemzi a helyzet a tömegeloszlás a rendszer. Rádiuszvektorhoz =
Munka és annak kifejezése révén vonalintegrál
Rabota- skalár mennyiség, egyenlő a vetülete az erő a menetirányban, szorozva a mozgása az erőhatás
energiaforrások. Potenciális és kinetikus energia
A mozgási energia - az energia a mechanikai rendszert, ami függ a pontok sebességgel. Gyakran bocsátanak ki a mozgási energiát a transzlációs és rotációs mozgás
A koncepció A gradiens egy skalár függvény. Közötti kommunikáció potenciális energia és az erő
Gradiens vektort mutatja az irányt a legmeredekebb emelkedés bizonyos értéket, melynek értéke változik az egyik pontot a térben a másikba. gradiens értelmében bármilyen skalár f függvény
A törvény a mechanikai energia megmaradás. energiaelnyelő. Fizikai mező, a mező a központi erők. Konzervatív erők.
A törvény a mechanikai energia megmaradás. A teljes mechanikai energia egy zárt rendszerben nem változik, ha csak konzervatív erők hatnak részei között a rendszer. Ha zárva
A mozgási energia elfordulását. Tehetetlenségi nyomaték
Tekintsük ATT, körül forgó rögzített Z tengellyel, amely átmegy rajtuk. Értelmi osztja a testet kis mennyiségű alacsony tömegű m1, m2, ..., található a parttól az R1, R2, ... forgatásakor TBE
A tehetetlenségi nyomaték a hajtás
A probléma megtalálni a tehetetlenségi nyomatéka szilárd csökken az integráció, kifejezése a forma az elemi tömegek
Nyomaték, perdület. Munka a rotációs mozgás.
Abban a pillanatban egy erő egy rögzített tengely a termék az erő a vállán. Váll kikapcsolás a lehető legrövidebb távolság a forgástengely irányába akció
Harmonikus rezgések és jellemzőik. rezgésformák
Rezgésformák: ingyen (saját) -proiskhodyat rendszer izravnovesiya származik, és önmaga is, belsőleg rezgő rendszer ki van téve a városkörnyéki
Spring, fizikai, matematikai inga (output rezgési perióduson) .Privedennaya fizikai inga hosszát.
-body Spring inga felfüggesztettek egy súlytalan és teljesen rugalmas rugó oszcillál hatására a rugalmas erő. Fizikai inga egy teljesen szilárd ötvözetet
A differenciálegyenlet a csillapított rezgésnek és a megoldást. aperiodikus folyamat
Mindenesetre valós rendszer, vannak olyan erők az ellenállás, akiknek tevékenysége vezet disszociációs energia. Ha a feszültség nem csökken, hogy töltse kívülről, akkor a oszcillációk is zatuhat.Pri kisteljesítményű árak
Aperiodichesky folyamat
Elegendően nagy csillapítást (ellenállása d = r / 2m) b ³ WO oszcillációs jellegű
Ezenkívül a harmonikus rezgések hasonló gyakorisággal. Veri.
Rezgő test részt vesz számos rezgési folyamat, akkor megtalálja a kapott oszcilláció, más szóval, a rezgések szeres Vegyük azt az esetet, amikor a frekvencia
A differenciálegyenlet a kényszerített oszcilláció és a megoldást.
Ingadozások, amelyek energia eloszlatását kompenzálja időszakos külső erők hívják belsőleg és kikapcsolás kényszeríti magát.
A módszer a vektor diagramok. A amplitúdója kényszerrezgés.
Vektor rajz grafikus képet úgynevezett harmonikus rezgéseket, mint vektorok a síkon. A O pont mentén az X-tengely vektor A és tölteni kiszorítja Ez a vektor a tengelyhez képest,
mechanikai rezonancia
Megjelenése az éles amplitúdója nő (a maximum) rezonancia kényszerített oszcilláció hívják. (Hagyományos hinta.) Fontos, hogy a rezonáns frekvencia független a tömeg az inga
A képződésének mechanizmusát hullámok egy rugalmas közegben. Keresztirányú és longitudinális hullámok.
Mechanizmus: rezgések, izgatott bármely pontján, a tápközegben jelen abban elosztva egy véges sebességgel, ami függ a tulajdonságait a közeg, miközben a közeget át egyik pontról a másikra. a d
Az egyenlet egy mozgó hullám. A hullámhossz, a hullám száma, a fázissebesség.
Utazás hullámok - hullámok át energiát az űrben. Levezetéséhez egyenletek függően egy utazó hullám rezgő részecske elmozdulást a származási és idő- fontolóra
A szuperpozíció elve a hullámok. Koherencia. Interferenciát.
A szuperpozíció elve hullámok kérelemre 2 és> hullámok, a végső elmozdulása a közeg részecskék bármely ponton egy mértani összege elmozdulások által okozott minden hullám
Indokolás MKT. statisztikai módszer
MKTizuchaet fiz.svoystva szervek, szerkezetüktől függően, a kölcsönhatás erők a molekulák közötti alakított szervek, a természet a termikus a részecskék mozgását. OBOS
Egyenlet Mengyelejev-Clapeyron. Ideális gáz. Alapegyenletének MKT.
A állapotegyenlet az ideális gáz (Clapeyron - Mendeleev), ahol a moláris gáz n
Maxwell eloszlás
Maxwell törvény írja le egy f (v) az eloszlásfüggvény a molekulák megtörni skorostyam.Esli sor molekuláris sebességek rövid időközönként, (DV), majd minden intervallum
Levezetését a legvalószínűbb sebesség
A sebesség, amellyel a eloszlásfüggvénye molekuláris sebessége ideális gázzal legvalószínűbb maximális sebesség. Megvizsgáljuk a függvény
Boltzmann-eloszlás
Ahogy Ezt behelyettesıtve
transzport jelenségek: kísérleti diffúziós törvények, hővezető és a belső súrlódás (viszkozitás).
A termodinamikai egyensúlyi rendszerek speciális effektusok visszafordíthatatlan transzfer folyamatokat, amelyek eredményeként térbeli energia átvitelét, tömeg, lendület,
Szabadsági fokkal. ekvipartició energia törvény.
A molekula a gáz ideális pont ez az anyag, amely nem méretei, egy ilyen részecske csak mozgatni részecskék postupatelno.U bonyolultabb alakra van szükség, hogy vegye figyelembe a rotációs mozgás
A belső energia az ideális gáz. Termodinamika első főtétele. Működik, ha változik a gáz térfogata
A belső energia az az energia, a véletlenszerű (termikus) mozgást végző rendszerek mikrorészecskék (molekulák, atomok, atommagok) és a kölcsönhatás energiája chastits.Znachit, hogy nincs belső energia otnosyats
Típusai konkrét futamok. A hőkapacitás állandó térfogaton
A hőkapacitása a test - az értéket meghatározó hőmennyiség melegítéséhez szükséges a test 1K.
Az entrópia statisztikus értelmezése. A termodinamika második törvénye és annak értelmét. A hipotézis a hő halála a világmindenség
állami funkció, amely differenciális # 948; Q / T = dS-entrópia (S) .Entropiya zárt rendszer egyaránt növelhetik (irreverzibilis folyamat), vagy állandó maradhat (átfordítható
Reverzibilis és irreverzibilis folyamatok. A hatékonyság egy hőerőgép. Carnot-ciklus
Egy reverzibilis folyamat végezhetjük fordított sorrendben keresztül ugyanabban az állapotban, mint az előre mozgást. Visszafordíthatatlan folyamatokat kíséri a környezeti változások
A Van der Waals-erők. Valódi gáz modell a Van der Waals
A jelenléte a taszító erők ellenzik behatolása által elfoglalt térfogat olyan molekula más molekulákat, hogy a tényleges szabad teret, amelyben a molekulák képesek egy igazi gáz
A belső energia egy igazi gáz
A belső energia egy igazi gáz alkotja rokon. A hőenergia annak molekulák (U = C_v * T) és a verejték. intermolekuláris kölcsönhatási energia. Izzasztó. az energia egy igazi gáz
Fojtás
A hőszigetelt cső porózus válaszfallal van egy 2 dugattyú, amely lehet mozgatni anélkül, hogy a súrlódás. Tegyük fel először, a bal oldalon a partíció porshnem1 gáz nyomás alatt p1