Perdület - fizikai enciklopédia
A perdület (perdület, egy perdület, orbitális perdület, a perdület) - egy dinamikus. mozgás jellemzőit anyagi pont, vagy mechanikusan. rendszer Úgy játszik különösen fontos szerepet tölt be a tanulmány örvény. mozgás. Ami a nyomatékot. megkülönböztetni M .. e. középpontjához viszonyítva (pont), és a tengelyhez képest a.
M. a. E. Egy anyagi pont középpontjához képest O a vektor termék a sugár vektor R pontot végzett a központtól O. annak számát a mozgás mv. t. e. k0 = [RMU] vagy mások. jelölések k0 = RMU. M. a. D. Kz anyagi pont relatív z tengely középpontján áthaladó vetítés O. k0 egyenlő a vektor tengelye. M. kiszámításához k. E. Minden érvényes pont f-ly, öntött számítási időt erő. ha ezek helyettesítik a vektort (vagy F a vetítés) vektort mu (vagy kiemelkedésekkel). Megváltoztatása az M .. G. Point bekövetkezik az intézkedés alapján pillanat m0 (F) alkalmazott erő. A jellegű ez a változás határozza UR-niem dk / dt = m0 (F), amely annak a következménye, DOS. törvény a dinamika. Amikor m0 (F) = 0, ami pl. Ez történik a központ. .. erők, M. d, hogy az a pont, a központ O marad állandó érték; ahol a pont mozog egy síkon görbe rádiuszvektorhoz bármely rendszeres időközönként leírja területe egyenlő. Ez az eredmény fontos az égi mechanika (lásd. Kepler törvényei), valamint az elmélet a kozmikus mozgás. letat. járművek, műholdak, stb
Mechanikusan. rendszer bevezeti a fő M. K. d. (vagy a kinetikai. nyomaték) rendszer a középhez képest O. egyenlő Geom. M. d összege valamennyi SIS szál rámutat képest ugyanabban a központban ..:
K0 vektor lehet határozza meg nyúlványok a kölcsönösen merőleges tengely mentén Oxyz. Az értékek Kx. Ky. KZ. Mindketten elsősorban M .. g. A rendszer képest a megfelelő tengelyekhez. Egy test körül forgó rögzített tengely z a szén. sebesség w, ezek a mennyiségek: Kx = -Ixz w, Ku = = -Iyz w, Kz = Iz w, ahol Iz - tengelye, Ixz és Iyz - centrifugális tehetetlenségi nyomatéka. Ha a test mozog egy rögzített pont körül O neki a kiemelkedések a fő tengely tehetetlenségi folytatott, O. lesz Kx = - Ix wx. Ku = 1y Wu. Kz = Iz WZ. ahol Ix. 1y. Iz - tehetetlenségi nyomatékok Ch. tengely; wx. wy. WZ - a vetülete a pillanatnyi ív. w sebesség ezek a tengelyek. FL látható, hogy az irányt a vektor egybeesik azzal az iránnyal K0 w csak a test körül forog egyik Ch. (D) pontban tengelyei tehetetlenség. Ebben az esetben, K0 = Iw. ahol I - tehetetlenségi nyomaték tekintetében ezt a Ch. tengely.
Módosítása mester M. K. D. A rendszer csak akkor következik be, mint eredményeként a külső. hatásokat, és függ a Ch. pillanat Me0 ext. erők Ez a függőség határozzuk UR-niem DK0 / dt = M E0 (UR-set pillanatok). Ellentétben az esetben mozgás egy egyetlen pontból ur pillanatok a rendszer nem az eredmény egyenlet számát a mozgás, és a két egyenletet lehet használni, hogy tanulmányozza a mozgás a rendszer egyidejűleg. Az egyik csak egyenlet pillanatok mozgás rendszer (test) lehet teljesen meghatározott kizárólag abban az esetben tisztán örvény. Motion (körülbelül egy rögzített tengely vagy pont). Ha a hl. pont ext. erők adott - n. központ vagy tengely nulla, a fő M. To. g. a rendszer képest a központ vagy a tengely állandó marad, azaz a. e. megmaradási törvénye M. K. d. (cm. Conservation törvények) a fő .Ponyatie M. k. d. széles körben használják a merev test dinamika, különösen az elmélet egy giroszkóp.
.. M. D, valamint a száma CMV mozgás van minden formáját anyag T E - .. Magn. Gravity. et al. mezőben (lásd. a fizikai mezőket spin). a. M. Targ.