Poiseuille viszkozitás módszer 1
Poiseuille viszkozitás módszer
Cél: Annak megállapításához, a dinamikus viszkozitás együttható folyadék Poiseuille.
Kétféle folyadék áramlását: lamináris és turbulens. Megőrzése a lamináris áramlás jellemző a folyadék rétegek, csúsznak egymáshoz képest keverés nélkül. A turbulens áramlás jellemzi gyors keveredését a folyékony rétegek.
Tekintsük lamináris folyadékáramlást (lásd. Ábra. 2.2) mentén a cső hossza L és R sugár hatása alatt nyomáskülönbség r p1 = p2.
Isolate mentálisan hengeres felülete R sugarú belsejében a folyadék. koaxiális cső. Ha S - területe a felület, az erő a belső súrlódás:
az
stacionárius körülmények a belső súrlódási erő egyensúlyban nyomáskülönbség erők a végei a henger:
Összehasonlítva (2,16) és a (2.17), azt találjuk:
Integrálása az utolsó általános képletű, megkapjuk az expressziós átlagos pillanatnyi sebessége a folyadék:
Megtaláljuk a V térfogata áramló folyadék a cső egységnyi idő alatt. Egy hengeres réteg, R sugarú, és a vastagsága dr következőképpen folyadék térfogatát
Behelyettesítve (2,17) a (2.18) és integrálása tekintetében R tartományban 0 és R. megtalálják a fluidum térfogatát áramló egységnyi idő alatt egy cső, R sugarú L hosszúság egy nyomáskülönbség végein (p1, p2 ) kapjunk Poiseuille képlete a már említett (2,10 cm).:
A t idő a folyadék térfogatának folyik ki a cső
,
így a dinamikus viszkozitási együttható:
Szerelési vázlat ábrán látható. 2.3. Alján az edény oldalfalának On állt egy támogató P, egy lyukat, amelyből a folyadék tud folyni, öntjük edénybe a csövön keresztül a T a főzőpohárban M. Ahhoz, hogy a Poiseuille képlet, hogy megtalálják a nyomásesés a cső mentén T (p1 -P2 ). felső végén a cső nyomás határozza meg az átlagos magassága a folyadékszint magasságához képest az alsó végén a cső:
,
ahol a H1 és H2 folyadék szintje a tartályban C képest az asztal felületét, illetve az elején és a kísérlet végén; H - magassága a szabad vége a cső feletti asztal felületén.
,
ahol folyadék sűrűsége; g = 9,8 m / s 2 - a nehézségi gyorsulás.
A nyomás az alsó végén a cső atmoszferikus, de a légköri nyomás hat a folyadék a tartály tudunk így:
Behelyettesítve az utolsó expressziót (2,19), megkapjuk a számítási képlet:
, (2,20)
ahol t lejártát egy cső folyadéktérfogat V; l - a cső hossza; d = 2r - belső átmérője a cső.
Az, hogy a teljesítmény
Mérjük meg a belső D átmérője a cső mérőmikroszkóp.
Mérjük meg a hosszát a cső L vonalzó.
Öntsön vizet az edénybe C. Mérjük meg a magassága a kezdeti vízszint H1.
Billentése T cső, és indítsa el a stoppert mért t idő kiáramló vizet egy főzőpohárba.
Mérjük meg a h magassága a szabad vége a T cső a táblázat fölött felülete.
Mérjük meg a V térfogata folyadék kiöntik.
Mérjük meg a h2 magassága a végső víz szintje az edényben C.
Pontok (3 7) háromszor ismételjük megváltoztatása nélkül H értékek és h1.
A mérési adatok rögzítésre a 2.2 táblázatban.
kristályok 6.4. Olvadási és kristályosodási BEVEZETÉS. @ Molekulyarnayafizika - egyik ága a fizika. ahol a tulajdonságok tanulmányozták különböző szervek. főtétele. A szempontból molekulyarnoyfiziki. Az entrópia az intézkedés a zavar a rendszerben.
Molekulyarnayafizika. transzport jelenségek. 1 Az a jelenség, a belső súrlódás.
MOLEKULYARNAYAFIZIKA. 1kurs második félévben. Vizsgakérdések.
a. 5. módszertani útmutató a laboratóriumi munka a fizika. Molekulyarnayafizika / szerk. AA Kulish; Vlad. Műszaki. a. 2. módszertani útmutató a laboratóriumi munka a fizika. Molekulyarnayafizika / szerk. NG Konopasova; Vlad. Műszaki.