optikai pirométer
Sugárzási hőmérséklet Tr - ez egy ilyen tökéletes feketetest hőmérséklet, amelynél ez besugárzott besugárzott a vizsgált testet. Mivel az összes valóságos test, amely által mért hőmérséklet, szürke és elnyelés <1, то радиационная температура Тр тела, определяемая из закона Стефана-Больцмана, всегда меньше его истинной температуры тела Т, причем
A színhőmérséklet alapján határozzák meg a Wien-törvény, a tulajdonság, hogy az energia-eloszlást a spektrum egy szürke test sugárzás ugyanaz, mint a spektrum fekete test, amelynek ugyanezen a hőmérsékleten. Ebben az esetben a sugárzó szürke test ugyanolyan színű, mint a fekete test hőmérsékletét Tc. A színhőmérséklet határozza Tc = b / # 955; max egybeesik a valódi testhőmérséklet. Szervek, a természet a sugárzás, ami nagyon eltér a feketetest-sugárzás (pl, miután kimondta a szelektív abszorpciós) ponyatiae színhőmérséklet nincs értelme. Ily módon a felszíni hőmérséklet a nap és a csillagok. Összehasonlítás a spektrum a napsugárzás és a feketetest azt mutatja, hogy azonosítani lehet csak elég közel. Ezzel a közelítés kapott a színhőmérséklete a nap körül 6500 K.
A fényerő hőmérséklet Tg - az a hőmérséklet a feketetest, amelynél egy bizonyos hullámhosszon annak spektrális sűrűség a besugárzott felületi a spektrális sűrűség irradiancia a vizsgálati test. Meghatározása fényerő hőmérséklet alkalmazásán alapuló Kirchhoff törvény a vizsgált test sugárzás. Ahogy fényesség pyrométer jellemzően pyrométert eltűnőben végtelen. elvét, amely összehasonlításán alapul a felmelegített test sugárzás egy adott spektrális tartomány a hullámhossz # 955; a feketetest-sugárzás az ugyanazon a hullámhosszon. Az izzószálas pirométer választjuk oly módon, hogy a kép lesz felismerhetetlen a háttérben a fűtött felület a test, azaz szál, mintha „eltűnt”. Ebben az esetben, a fényerő az izzószál sugárzás és a fűtött test egy adott # 955; egybeesik, ezért ugyanaz, mint a emissziós. Az előre kalibrálják abszolút fekete test milliamper, árammérő fonal pirométer, meg lehet határozni a fényerő hőmérsékletet. Ha a vizsgált fényforrás is fekete test hőmérsékletét ezután találta meg igazi hőmérséklet. Ellenkező esetben, amikor az ismert A # 955 ;, T és # 955; tudjuk meghatározni a valódi hőmérséklet a fűtött test a teszt
Továbbá pirométerek eltűnő izzószál, vannak más pirométer, hogy meghatározzák a fényerő hőmérsékletet, és ezen keresztül, a tényleges hőmérséklet a fűtött test.
31. A feltételek a speciális relativitáselmélet. Lorentz transzformációk.
Az alapot a speciális relativitáselmélet Einstein posztulátumok megfogalmazott őket 1905-ben.
1. A relativitás elve. Nincs tapasztalat (. Mechanikus, elektromos, optikai, stb), hajtjuk végre egy Inerciarendszer, lehetetlenné teszi annak kimutatására, hogy a rendszer nyugalmi vagy mozgó egyenletesen egy egyenes vonal; minden természet törvényei invariáns tekintetében az átmenet az egyik tehetetlenségi vonatkoztatási rendszer a másikra.
2. állandó sebességgel. a fény sebessége független a mozgási sebessége a fényforrás vagy a megfigyelő és ugyanaz minden inerciális referencia rendszereket.
Az első elv általánosítása Einstein elven bármilyen fizikai folyamatokat. Azt állítja, hogy a fizika törvényei invariáns tekintetében a választott Inerciarendszer, azaz fordul elő egyaránt, és a leíró egyenletek ezek a törvények azonos formában az összes tehetetlenségi rendszerekben otscheta.Soglasno második posztulátum Einstein, a fény sebessége állandó - alapvető tulajdonsága a természet, amely megállapította, mint egy tapasztalt fakt.Spetsialnaya relativitás követelte elutasítása hagyományos elképzeléseket a tér és az idő elfogadni a klasszikus mechanika, mert ellentmondanak az elvet a állandóságának a fénysebesség. Ez elvesztette értelmét nem csak az abszolút teret, hanem egy abszolút időt.
Einstein elmélete feltételezi, és azok alapján, hoztak egy új világkép és az új tér-idő fogalmak, mint például a relativitáselmélet hosszúságban és ideig, viszonylagosságát egyidejűsége eseményeket. Ezek és más következményei Einstein megbízható kísérleti igazolását.
Lorentz transzformációk. A klasszikus mechanika használt Galileo átalakulás, leírja az átmenet az egyik inerciális referencia rendszer egy másik (Formula írva az esetet, amikor a rendszer a K „viszonyítva mozog K v sebességgel mentén az x-tengely):
x '= x - vt x = x' + vt
y '= y y = y' (1) Z '= z z = z'
1904-ben, mielőtt az Advent a relativitáselmélet, Lorentz transzformáció javasoltak, amelyek tekintetében a Maxwell egyenletek invariáns. Conversion Lorentsaimeyut megtekintés
x „= (x - vt) / √1 - # 946; 2 x = (x '+ vt') / √ 1 - # 946; 2
t „= (t - VX / C 2) / √ 1 - # 946; 2 t = t '+ vx' / C 2) / √ 1 - # 946; 2
Einstein azt mutatta, hogy a relativitáselmélet helyébe klasszikus Galileo átalakulás transzformációk Lorentz megfelelő Einstein kívánságot.
Összehasonlítva az egyenletek, hogy azok szimmetrikus és egymástól csak a jele v, ez nyilvánvaló. A Lorentz-transzformáció is következik, hogy 1) alacsony sebességnél, azaz a # 946;<<1, они переходят в классические преобразования Галилея (в этом заключается суть принципа соответствия ), которые являются, следовательно, предельным случаем преобразованийЛоренца. 2)При v>A kifejezést (2) az x, t, x 't' elveszti fizikai jelentése (válik képzeletbeli). Ez összhangban van azzal a ténnyel, hogy a mozgás nagyobb sebességgel, mint a terjedési sebessége a fény vákuumban, ez lehetetlen.
A Lorentz-transzformációk kell egy nagyon fontos következtetés, hogy 1) a távolság és az időtartam két esemény között változott az átmenet az egyik tehetetlenségi rendszerből a másikba, míg a keret ezen értékek a Galilei-transzformáció minősülnek abszolút, nem változik az átmenet során rendszerről rendszerre. Továbbá, 2) mind a térbeli és időbeli átalakítása (2) nem függetlenek, mivel a koordináta transzformáció jog magában időt és a törvény konverziós idő - térkoordináták, azaz Ennek érdekében hozta létre a kapcsolat a térben és időben. Így Einstein elmélete működik nem a háromdimenziós térben, csatlakozott az idő fogalma, és úgy véli, elválaszthatatlanul kapcsolódik a térbeli és időbeli koordinátákkal, amely egy négydimenziós téridő.
32. következményei Lorentz transzformációk: egyidejűségére eseményeket különböző referencia-képkocka; időtartamát az esemény különböző referencia keretek; test hossza a különböző referencia-keret.
1.Odnovremennost eseményeket különböző referencia képkockák. Tegyük fel, hogy a keretben K az a pontok koordinátái x1 és x2 az időpontban a T1 és T2 két esemény. A rendszer K „ők sootvetstvuyutkoordinaty x1” és X'2 és tartás t'1 és t'2. Ha események következnek be a rendszerben K egy ponton (x1 = x2) egyidejű és (t1 = t2), akkor szerint a Lorentz-transzformáció (2)
azaz ezek az események egyidejű és térben egybeesik bármely Inerciarendszer.
Ha az események a keretben K térben elválasztott (x1 ≠ x2), de a szimultán (t1 = t2), akkor a K”szerint a Lorentz-transzformáció
Így a rendszerben K”, ezek az események maradnak térben elválasztott, és nem szimultán. Bizonyos keretek megelőzheti az első esemény a második, míg más vonatkoztatási rendszerek, éppen ellenkezőleg, a második esetben megelőzi az első.