Mágneses telítettség - automatizált online rendszer kialakulásának adatbázisok és reproduktív
Mágneses telítettség - az állam egy paramágneses anyag vagy ferromágneses anyagok. ahol a mágnesezés J eléri a határértéket J ¥ - telítettség mágnesezettség. Nem változik a további intenzitásának növekedését a mágnesező tér.
Abban az esetben, ferromágneses J ¥ végén elért folyamatok úgynevezett technikai mágnesezettség:
a) Növekedési domének mágneses pillanatra orientált mentén könnyen mágnesezettség tengelye a doménhatár eredményeként elmozdulás folyamat;
b) a mintát mágnesezettség vektor irányban elforgatva a mágnesező tér (az úgynevezett rotációs folyamat);
és paraprocess - növekvő egy erős külső mező, a számú forog orientált mentén a területen, mivel a pörgetés rendelkező antiparalel orientációban. A gyakorlatban általában úgy állítjuk elő a technikai mágneses telítési (20 ° C-on néhány területen, mielőtt e
Április 10. e), mint a paraprocess (távol a Curie pont) van szükség nagyon erős területen. Abban az esetben, paramágneses állam közel telítettséggel terén elért
Március 10 kA / m) hőmérsékleten
Anyagok nagy mágneses anizotrópia energia van egy nagyon nagy, mint a megfelelő anyagok alapú csoport Fe mágneses anizotrópia energia. Ez abból áll, hogy van egy különbség energia mágnesezés tengelye a kristály. Például, abban rejlik, hogy a merőleges irányban a hexagonális tengelyre, és a tengely mentén a kristály mágnesezettség fordul elő nehézség hexagonális kristályszerkezetű fém diszprózium Dy (1a ábra.) A könnyen mágnesezettség tengelye (amely mentén az energia a mágnesezettség kicsi); mágneses telítettséget el nem érünk alkalmazásával egy nagy területen H (lásd 1B ábrát). (c - kemény mágnesezettség tengely). MAGNETO tulajdonságai kristályok, amelyekre jellemző mágneses anizotrópia állandó K1. amelynek nagysága arányos az energia különbség a mágnesezettség a kristály irányába kemény mágnesezés és egyszerű. Nagy mágneses anizotrópia energia sajátos ritkaföldfém anyagok, döntő szerepet játszanak a létrehozásában anyagok állandó mágnesek. Connection SmCo5. NdCo5 K1 keresztül magas, és a mindenkori feldolgozott ez lehetséges rekordot az ilyen anyagok kényszerítő erő (akár 10 4 Oe) és egy nagy mágneses energiája állandó mágnesek (Hc terméket a
Június 10 G E), amely két nagyságrenddel nagyobb, mint az energia megfelelő mágnesek a fémek Fe-csoport.
Mágneses anizotrópia hexagonális kristály diszpróziumból. és - a tájékozódás terén mentén könnyű és nehéz mágnesezés. b - mágnesezés görbék mentén könnyű és nehéz mágnesezés.
Nagy mágneses energia állandó mágnesek és a megfelelő mágneses telítési értékek lehetővé teszi gyártását mágnesek több tíz-szer erősebb, mint a mágnesek alapján Fe fém-csoport; Ezek széles körben használják, ahol szeretné, hogy hozzon létre egy erős mágneses mező minimális súlya és méretei: miniatűr mágnes elektromos motorok, a magnitofokusiruyuschih rendszerek, elektronmikroszkóp, elektroncsövek a teljesítmény magnetron.
Egy másik példa egy olyan anyag nagy mágneses telítettséget. Ezeket az anyagokat előállításához szükséges a magok a elektromágnesek, és más eszközök, hogy készítsen egy erős mágneses mező. Eddig erre a célra, néhány Fe és Fe-Co-ötvözetek, amelyek kellően magas telítettség mágnesezettség. Ritkaföldfém-alapú anyagot lehet készíteni, ami sokkal több. A ritkaföldfém-atomok nagy mennyiségben Mat. Az ok - a hiánya „befagyasztása” orbitális impulzusmomentum a kristályok, és az a tény, hogy f-kagyló ezek az atomok felelősek a mágnesesség, a teremtés Mat részt hét spin-mágneses momentum, mivel a csoport a Fe atomok ilyen pillanatokban öt. Ennek köszönhetően számos ritka földfémek (Gd, Dy. Tb, Er. EU) értékek (0 ° C) magasabb, mint a Fe és Fe-Co-ötvözetek. Például, Dy értéke 1,7-szer nagyobb, mint ami a Fe (Dy 0 és K érték = 3000 gauss, míg Fe ugyanazon a hőmérsékleten van 1720 Gauss). Azonban az olyan fémek, mint a Dy. Ho, Er. ez gyakorlatilag lehetetlen, mivel a mágneses mező telítettség Hs számára szokatlanul magas a polikristályos állapotban (
Június 10. Oe). Ennek az az oka - az ezek megléte hatalmas energia a mágneses anizotrópia.
Kristálytani irányt a vas és nikkel nevezzük irányok könnyű mágnesezettség, hiszen a feltétel mágneses telítettséget el nem érünk e vonalak mentén a minimális mágneses mezők; Más irányba nehéz mágnesezés. A terület bezárt irányban a nehéz és könnyű mágnesezés vagy a különbség az energia, a kemény és könnyű mágneses energia nevű mágneses telítettség.
Alacsony hőmérsékleten, minden forog párhuzamosak, és hogy okoz a mágneses telítettséget. Növekvő hőmérséklettel, növekedése miatt a termikus mozgás atomok, és így csökkenti a mértékét a rendezés az irányt a elektron forog a szomszédos atomok, a mágneses mező a ferromágneses anyagok, létrehozott egy erős külső mágneses mező csökken. Így a mágneses szuszceptibilitás csökken, permeabilitás, mágnesezettség telítési. Közel a Curie-pontja ferromágnesség eltűnik először lassan, majd gyorsabban, amíg el nem éri a Curie hőmérséklet, az anyag válik paramágneses. A hőmérséklet hatása a ferromágneses tulajdonságú vas, nikkel és kobalt ábrán mutatjuk be. 44 ahol az ordináta tengely pedig az arány a mágnesezettség a T hőmérsékleten, hogy a mágnesezettség nulla, az abszcisszán - az arány abszolút hőmérséklet a Curie-hőmérséklet. Függése mágneses telítési hőmérséklet a megadott koordináták által leírt ugyanazon ellenérték ferromágneses szervek (Fe, Ni, Co) görbe. A Curie hőmérséklete megegyezik a 768 ° C-on a vas, 360 ° C-on a nikkel 1150 kobalt ° C-tól 16 ° C-on és a gadolínium.
A tanulmányozza a szerkezete interfészek nc-Fe (d = 10-15 nm) használtak technikák mágneses utóhatás (utóhatás) és mágneses telítettséget. A mágneses utóhatás képviseli az idő függvényében a mágneses szuszceptibilitás után lemágneseződésre. nc-Fe hőkezelés T = 350-500 K eredményezett visszafordíthatatlan változások mágneses utóhatás spektrum; egyidejűleg megfigyelhető időbeli változását mágneses utóhatás. Ezek a változások miatt a irányváltását a atomok csökkenésével hozzák kapcsolatba a szabad térfogat az interfészek.
Mérésével a mágnesezettség a tengely mentén hosszanti irányban az amorf szalagok, megfigyelhető egy mágneses telítési jelenség, és a hiszterézis-hurok ugyanazok, mint a közönséges kristályos ferromágneses anyagok. Ebből következik, hogy a fémüveg szalagok belső mágnesezettség részekre van osztva - a mágneses domének. Úgy tartják, hogy a mágnesezettség a fémüveg történik azáltal, hogy a mágneses domén falak és a forgatás a spontán mágnesezettség vektor.
Y minden egyes terület ferromágneses anyagok a mágneses momentuma az atomok egymással párhuzamosan van elrendezve az egyik irányba, így minden egyes domén spontán mágnesezett mágneses telítési értéket. Felmágnesezés vektor ferromágneses domének távollétében egy külső mágneses mező orientált úgy, hogy a kapott mágnesezettsége a minta egésze, általában egyenlő nullával.
Egy magnetoelastic (magnetomechanikai) rezonancia miatt a függőség Young modulus En a mágneses mező, ami viszont ered Amellett, hogy a rugalmas deformáció a magnetostrikciós deformáció, amely az orientációtól függ a mágnesezettség vektor. A legnagyobb különbség a Young-modulus az mágneses telítési állapot az Young modulus a demagnetizált állapotban figyelhető meg egy mintából magas magnetostrikciós és mágneses anizotrópia keresztirányú azzal, amikor a domain mágnesezettség vektorok merőleges az irányt a szabadföldi alkalmazás. Egy ilyen állapot által létrehozott hőkezelést egy keresztirányú mágneses mező. Az amorf szalag keresztirányú anizotrópia a hossza mentén alkalmazott állandó mágneses mező H, és a váltakozó mező kis amplitúdójú. A váltakozó mező miatt magnetostrikciós hatást ingadozásokat okoz méretei a minta frekvenciája kétszerese a gyakorisága a mágneses mező. Mentén a minta terjed rugalmas hullám. Rezonancia akkor jelentkezik, ha a minta hosszának L n értéke számú fele hullámok. Ferromágneses és ferrimágneses anyagok (beleértve az ásványokat) van több olyan szolgáltatást, amelyek megkülönböztetik őket a diamágneses és paramágneses. Ezek közé tartozik a függőség a mágnesezettség a mágneses szuszceptibilitás a intenzitása a külső mágneses mező és a technika mágneses állapota (hiszterézis); elérése mágneses telítettség erős mágneses mezők; jelenlétében spontán mágnesezettség régiók (tartományok), amelynek saját majdnem telítési mágnesezettsége hiányában is a külső területen; függőség a mágneses tulajdonságai a hőmérséklet és létezik egy speciális hőmérséklet - Curie hőmérséklet, amely felett az anyag elveszti felsorolt funkciók és válik paramágneses.
1. Kirenskiy L. V. mágnesesség, 2nd ed. M. 1967 Vonsovskiy S. V. mágnesesség, M. 1971.
Ez megköveteli támogatja a belső kereteket.