Fizikai Encyclopedic szótár - optikai rezonátor
optikai üreget
készüléket rum lehet izgatott álló vagy folyó eV búra. Optikailag hullámok. tartományban. O. p. Ez jelenti a készlet több. tükrök és yavl. nyitott rezonátor, ellentétben a legtöbb üregrezonátorok A mikrohullámú tartományban. mert # 61548;<0,1 см использование закрытых объёмных резонаторов, имеющих размеры порядка , затруднительно из-за
kis méretük és nagy energiaveszteséget a gépben. Használata üregrezonátorok méretekkel l> # 61548;, továbbá miatt lehetetlenné gerjesztés egy nagy részük ingatlan. oszcilláció közeli frekvencia, ahol a rezonancia vonalak átfedésben van, és rezonancia-wa kommunikáció gyakorlatilag eltűnik. Azonban kiderült, hogy eltávolításakor a fal része üregrezonátor használt. h. az övé. erősen csillapított oszcilláció, és csak egy kis részük (a megfelelő forma a maradék falak) gyengén csillapított. A kapott spektrum a képződött nyitott O. p. nagyon ritka.
A legegyszerűbb O. p. yavl. Fabry mdash; Pen, amely két sík párhuzamos tükör. Ha feltételezzük, hogy a tükör található L távolságra egymástól, ez normális, hogy alkalmazni síkhullámú, eredményét, a gondolkodás a tükrök a pr-ve közötti állóhullámok. A rezonancia feltétel adja meg: L = Q # 61548/2, ahol Q- egész nevezett. index hosszanti oszcillációk (longitudinális üzemmód). Priv. Frekvencia O. p. számtani formában. progresszió a különbség / 2L (ekvidisztáns spektrum). Sőt, mivel a hatás élek O. p. mező oszcillációk függ a keresztirányú koordinálja és azzal jellemezve december keresztirányú m és n indexek, meghatározzuk a rezgések száma Elektromos. és magnézium. mezők oldalirányban és az áram eloszlása a tükör felületén (ábra. 1). Minél nagyobb a m és n indexek, a nagyobb a rezgések száma, és a nagyobb csillapítást rezgések miatt sugárzás a PR-ben, vagyis a. E. Lényegében a diffrakciós fény a széleken a tükrök.
Ábra. 1. A eloszlását áram folyik át pryamoug felületre. tükrök rezgések indeksamim = 2 és n = 1.
A rezonancia görbe lapos O. p. Azt a ábrán bemutatott formában. 2. Mivel együttható. csillapító növekszik m és n gyorsabb, mint a frekvencia közötti térköz a szomszédos rezgések,
2. ábra: Optikailag rezonancia görbe. üreg (sematikusan ábrázolva).
A rezonancia görbék megfelelő nagy m és n, a megfelelő rezgések átfedik egymást, és
Ez nem jelenik meg. Odds. által okozott csillapítás a sugárzás függ a m és n indexek, és az N szám a Fresnel zónák, hogy látható a tükör átmérő R a másik tükör központ található bizonyos távolságra az első L :. N = R2 / 2L # 61.548;. N
1 marad 1 - 2 rezgések kapcsolódó DOS. fluktuáció.
O. p. lapos tükör érzékenyek deformációk és torzulások tükrök, ami korlátozza azok alkalmazását. Ez a hiányosság rászoruló O. p. a gömb alakú. tükröknek ryh-sugarak többször tükröződik a homorú tükrök, nem lépik túl a burkoló felület - maró hatású. Ahogy a hullámok. mező gyorsan csökken kívül lúgos olyan távolságban, akkor a sugárzás gömb alakú. O. p. A maró sokkal kisebb, mint a sugárzás a lapos O. p. Vákuum spektrum ebben az esetben valósul meg, hogy maró méretek, befoglaló doboz, arányosan növekszik, m és n. Az ingadozás nagy m és n maró közelében található a tükör élek és nem alakul ki, és ezek a rezgések, hogy egy nagy hozzájárulás a sugárzás. Az ilyen gömb alakú. O. p. hívott. stabil, azaz. k. paraxiális ray ha visszavert megy távol a tengelyirányú tartománya (3A.). Ellenálló O. p. használt gáz lézerek és mások.
Néha használják instabil O. p. a k-ryh ext. marónátron nem alakítható; gerenda közelében elhaladó a rezonátor tengellyel kis szöget bezáróan visszaverődést követően a tengely végtelenségig eltávolítjuk. Ábra. 3b stabilitás diagram adott O. p. a december arányok sugarak között R 1 és R 2 tükör és az L távolságnak közöttük. A nyílt területek megfelelnek a jelenlétében maró, árnyékolt - nagy csillapítást. Pont (a körök az ábrán), amely megfelel az üregeket lapos koncentrikus K P és tükrök fekszenek a határ a árnyékolt és nem árnyékolt régiók; C - konfokális, C „- lapos, és homorú tükör (fél konfokális rezonátor). Közötti határon stabil és instabil O. p. található konfokális O. p. egy k-ryh gócok mindkét tükör (egymástól bizonyos távolságban R 1/2 R 2/2, és a megfelelő tükör) egybeesnek t. h. A teleszkópos O. p. amely egy kis konvex vagy konkáv tükrök nagy. Sugárzási veszteség instabil O. p. A rezgések magasabb típusú bennük jóval nagyobb, mint a DOS. ingadozások. Ez lehetővé teszi a single-mode lézer és a hozzá tartozó nagy sugárzási irányt.
Vannak különböző add. Methods spektrum ritkítás (s s e, hogy q és m és o n) társított mérési profiljának a széleit a tükrök, a lencsék, a rendszer a kapcsolt O. p. et al.
Ábra. 3. a - megalakult az égések a rezonátor gömb. tükrök; b - a stabilitási diagram O. p.
Hosszirányú mód kiválasztása (amelynek azonos keresztirányú tér eloszlása) használatát igényli, diszpergáló elem (prizma, diffrakciós rácsokkal, Fabry -. Pen).
Ábra. 4. Ring Opt. rezonátorok: a, b, c - izotróp; R - anizotróp (1 - kisülési csövek 2 - Faraday-sejt, 3 - a félhullámú lemez).
De ezek hozzájárulnak O. p. súlyos veszteségeket és csak abban az esetben, ha a nyereség az aktív közeg a lézer magas (például. a festéklézereket). Hosszanti mód kiválasztása is lehetséges beadva G. p. elemek anizotrop (kettősen törő kristályokból, optikailag aktív a-va et al.). Szelekciójához, keresztirányú módok használunk diaphragming a gerenda belsejében O. p. Amikor a gyűrű O. p. (Ábra. 4) DOS. yavl probléma. Következmény hozott-csökkentés között az ellenirányú hullámok. Mert ez a hullám a „válás” a frekvencia segítségével nem kölcsönös anizotrop elemeket, és ők próbálnak tenni ortogonális polarizációs.
• Vaynshteyn L. A. Nyílt rezonátor és nyitott hullámvezetők, M. 1966; Ananev Yu. A. szögletes divergenciája a sugárzás szilárdtest lézerek, "Sov" 1971 Vol. 103, c. 4; saját. Optikai rezonátorok és a probléma a divergencia a lézersugarat, M. 1979.
S. A. Elkind, V. P. Bykov.