Előadás a téma a január 1
1
3 1. Mi a jelenség az interferencia. Hogyan juthatok egy stabil interferencia mintát. Stabil interferencia minta nyerhető, ha a fényforrás koherens.
4 2. Milyen fényforrás koherens. Koherensek két teljesen azonos izzók. Két azonos lámpák függetlenek egymástól fényforrások. Fényhullámok bocsát lehet állandó fáziskülönbség.
5 3. A vörös fény, egy interferencia mintázat (csíkok). Hogyan változtassuk meg az interferencia mintát, hogy használja ibolya fény. Interferenciacsíkok kerül közelebb egymáshoz fényhullámok egy-egy különböző színű, a különböző hullámhosszon. A legkisebb hullámhosszú ultraibolya fényt.
6 4. Amint azt szivárvány sávok megfigyelhető egy vékony réteg felületén a kerozin. Rainbow zenekarok adódnak a beavatkozás fényhullámok visszavert alsó és felső határait a film. A különbség hullámok utazás függ a filmvastagság és a hullámhossz. Mivel a film vastagsága nem egyenletes, a film és lesz festve, különböző színekben.
7 5. Mi magyarázza a színező szárnyán szitakötők, bogarak és más rovarok. Miért színe a szárnyak megváltozik, amikor különböző szögekből nézve. Rovar szárnyak borított vékony film, amelynek vastagsága eltérő a különböző helyeken. A csepp-sugarak egy vékony film képződik interferencia csíkok egyenlő dőlésszög. Ha megnézzük a filmet különböző szögekből, a helyzet a sávok változik.
8. 6. Ha szappan film függőlegesen áll, a színes vízszintes csíkok idővel lejjebb kissé változik a szélessége. Egy bizonyos idő elteltével a tetején a film megy végbe gyorsan növekvő fekete folt, és a film is tört. Megmagyarázni a jelenséget. A vizet a film fog folyni lefelé, a film vastagsága változik, megvastagodása alja felé. Együtt a mozgás a rétegvastagság, az interferencia csíkok mozog. Amikor a film vastagsága kisebb lesz a tetején ¼ fény hullámhossza, ha a beavatkozás a visszavert fénysugarakat a film fog bekövetkezni csillapító hullámok bármilyen hosszúságú.
10 diffrakciós mechanikai hullámok
11 diffrakciós - eltérés egyenes vonalú terjedési, hajlító akadályok diffrakciós hullámok eredmény függ az arány a hullámhossz az akadály méretei
12 Light - az elektromágneses hullám
13 1802-ben, kvalitatív magyarázatot a jelenség a fény diffrakciós alapuló hullám észrevétel által adott brit tudós T. Young. 1818-ban, függetlenül a francia tudós A. Fresnel kifejlesztett egy kvantitatív elmélete diffrakciós jelenségek. Az alapja az elmélet Fresnel elvén Huygens, hozzátéve, hogy az ő ötlete a beavatkozás a másodlagos hullámok.
14 diffrakciós alapján magyarázhatók Huygens-Fresnel elv: minden egyes pontja a hullámfront egyik forrása a másodlagos hullámok ezek a hullámok borítékot meghatározza a helyzetét a hullámfront a következő pillanatban diffrakciós mintázatot az eredménye beavatkozás másodlagos fényhullámok.
15 diffrakciós fény - elhajlás jelensége a fény egyenes vonalú terjedési irányát, amikor elhaladnak a következő akadályt. A tapasztalat azt mutatja, a fény bizonyos körülmények között mehet be a geometriai árnyék.
16 Ha az utat a párhuzamos fénynyaláb egy kerek akadály (egy kör alakú tárcsa, golyó vagy egy kerek lyuk egy átlátszatlan képernyőn), a képernyő található egy jelentős távolságra az akadály van, diffrakciós mintázat - egy olyan rendszer váltakozó világos és sötét gyűrűk.
Ha az akadály 17 van egy lineáris formájú (rés menet a képernyő szélén), a képernyő, egy olyan rendszer párhuzamos diffrakciós rojtok.
Ha 18 D - objektum méretét, és az L - a távolság, akkor a diffrakciós megfigyelhető a feltétellel
19 Ahhoz, hogy a diffrakciós mintázat volt elég világos, meg kell, hogy át fényt több párhuzamos rések. Optikai eszköz, amely egy aggregátum nagyszámú akadály, és nyílások koncentrálódnak egy korlátozott térben, amely elhajlítottsugárnyaláb nevezzük egy diffrakciós rács.
A diffrakciós rács lemez 20 egy nagyszámú, egymással váltakozó átlátszó és fehér csíkos
21 osztásperiódus φ φ br Ha Irina átlátszó ni luc (vagy fényvisszaverő csíkokkal) p avna egy, W Irina átlátszatlan hézagokban (vagy szétszóró világos sávok) b, akkor az érték d = a + b nevezzük rács időszakban.
A diffrakciós rács 22 növeljük időszakban aprításra d = 1 mm / N (löketszám) és b d d = a + b
A elemi diffrakciós rács 23 áll átlátszó részek (rések) elválasztott átlátszatlan időközönként. Ha rács fény esik, az egyes diffrakciós rendbe felmerül tartományban vizsgált sugárzás, a lila része a spektrum közelebb áll a nulladrendű maximális.
24-24 vizsgálni az elemi elmélete diffrakciós rács. Hagyja a rostélyon esik lapos monokróm hullámhosszon. φ φ a feltételek, amelyek a rések terjedő hullámok erősítik egymást. Vegyük ehhez hullám terjesztő irányába által meghatározott szögben. Az útvonal közötti különbség a hullámok a szélei a szomszédos rések megegyezik a hossza a szegmens B 1 C 1. Ha ez az időköz szerves hullámhosszak száma, a hullámok az összes rések, hajtogatás egymást erősítik. A háromszög A 1 B 1 C 1 megtalálható szárhossz B 1 C 1 V 1 C 1 = A 1 B 1 sin = d sin maximumok figyelhetők szögben által meghatározott feltétel d sin = k, ahol k = 0, 1, 2, ....
25 25 A diffrakciós spektrumokat Mivel a helyzetét csúcsok (más, mint a középső, az m = 0) függ a hullámhossz Liny stb, a rács bomlanak fehér fényt egy-spektrum (spektrumát a második és a harmadik megrendelések átfedésben). A olshe b, azaz ez található távolabb r és e, és hidrogén-klorid megfelelő csúcs d d Anna Lina hullámok a központi csúcs. Azhdomu K m-érték megfelel a spektrum üvöltése. Között helyezkedik el a maximumot a fényerősség mélypontra került. A szám u b olshe fenyők t eszik többet élesen cerci magasságra, és így szélesebb minimum mini osztott. A Vetovo energia alá n és rácsszerkezetű terjeszthetők e w m ak h, akkor a legtöbb része esik ee n és a maximumok és minimumok igénypontban shed kis részét energia.
26 képletű rács dsinφ = kλ, ahol k = 0,1,2,3. Felszólította a sorrendben a fő maximum
27 házi: § 71;