Az elv reverzibiiitásának fénysugár
Valóban, tegyük fel, hogy a gerenda a villamos vektor síkjára merőleges beesési (amplitúdó úgy vélik egység) alá esik, egy szöget cp egy sík felületen két média negyedkör A (ábra. 5.36). Van egy visszavert nyaláb r1 amplitúdóval által meghatározott Fresnel képlet:
és megtört amelyek egymáshoz képest szög φ, és amelynek d1 (cm. § 2.4) amplitúdója.
Most viszont a problémát. Tehát szükség van vizsgálni a gerenda egy amplitúdó r1 érkező kvadráns C. Ez adja a visszavert nyaláb a kvadráns A és a megtört fénysugár a kvadráns; az amplitúdó a utóbbi d1r1. Továbbá, amikor alkalmazása egy sugár halad kvadráns D, a megtört fénysugár merülnek fel kvadránsban A, és a visszavert nyaláb egy amplitúdó d1r2 negyedkörön B. Ha a kezdeti gerendát kvadráns B volt fény jelenségek. De nincs ellentmondás van: az összes gerenda egységes; a gerenda amplitúdó kvadráns B ravnaa = d1 (R1 + R2), de R 1g = -R 2, hanem azért, mert az amplitúdó gerenda-kvadráns B egyenlő nullával. Azt is könnyű meggyőződni arról, hogy az amplitúdó a fordított gerenda a kvadráns A egyenlő egység, azaz a. E. megfordíthatósága nemcsak geometriai, hanem az értelemben a hatalom.