33) A koncepció a permittivitás
A dielektromos állandója a közeg abszolút - az együttható tartozik a matematikai jelölés Coulomb-törvény és egyenlet kommunikációs vektorovelektricheskoy indukciós és elektromos térerő [1]. Abszolút permittivitás εa (. Of Engl abszolút - abszolút) képviselik [2], mint a termék εa = folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok ε0 relatív dielektromos folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok a közeg (az angol viszonylagos - relatív ;. folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok a rövidség kedvéért, gyakran egyszerűen mint a dielektromos állandó és jelöljük ε) és az elektromos állandó ε0.
A relatív dielektromos közeg - egy fizikai mennyiség. jellemző tulajdonságait a szigetelő (dielektrikum) környezetben, és mutatja, hogy hány alkalommal a kölcsönhatás erőssége a két elektromos töltések a tápközegben kisebb, mint vákuumban. Relatív dielektromos folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok dimenzió nélküli, dielektromos polarizáció hatása által okozott elektromos mező, és úgy határozzuk meg, jellemző hatása az érték a dielektromos érzékenységét a közeg. Az érték folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok vákuum egység valós média folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok> 1. A legtöbb a levegő és egyéb gázok normál körülmények között az érték folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok közel van az egység, mert alacsony sűrűségű. A statikus elektromos mező a legtöbb szilárd vagy folyékony dielektrikumok folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok érték közötti tartományban 2-8, a értéke folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok víz elegendően nagy, mintegy 80. A értéket folyadékok Könnyû granulátumok Folyadékok nagy anyagok esetében molekulák nagy elektromos dipól pillanatban. Εrsegnetoelektrikov értéket a tíz- vagy százezer.
34) A feltételek határán dielektrikumok.
A felületen két dielektrikumok különböző permittivities abszolút E1 és E2 (ábra. 1.3) egyenlő tangenciális komponens a térerősség
és a normális komponensei az elektromos elmozdulásvektorból
Itt, az index 1 utal az első dielektrikum és az index 2 - a második.
Feltételek (1,13) és az (1.14) is képviselteti magát ebben a formában
akkor kap még egy feltételt a peremfeltételek adatok - erővonalait fénytörési állapotát az átmenet az egyik a másik a dielektromos:
.
Q1 és Q2 - közötti szögek intenzitása vektort (vagy eltolt), és a merőlegesek a felületek.
Így, ha a feszültség vektor merőleges a felület, az elektromos elmozdulás nem változik, amikor mozog az egyik környezetből a másikba, és a térerősség hirtelen nagymértékben megváltozik.
Ha átmegy a határ két dielektrikumokon elektromos potenciál megy ugrik.
35) Az egyensúly a díjakat a vezetők. A mező a felszín közelében egy töltött karmester
A töltéshordozók a vezető képes mozogni hatására tetszőlegesen kicsi erő. Ezért, hogy kiegyenlítse a töltést a vezető teljesítéséhez szükség van az alábbi feltételeket:
A térerősség mindenütt belül a vezetőt kell nullával egyenlő,
Összhangban (8.2), ez azt jelenti, hogy a potenciális a vezetőt, hogy állandó legyen).
2. A térerősséget a vezető felület legyen mentén minden egyes ponton a felületre merőleges:
Következésképpen, abban az esetben a díj egyensúlyi felületi a vezetéknek ekvipotenciális.
Ha a vezető testület, hogy tájékoztassa egy bizonyos díjat q, akkor azt elosztva úgy, hogy az megfeleljen az egyensúlyi állapotok. Képzeljünk el egy tetszőleges zárt felület, teljesen zárt a testen belül. Egyensúlyban töltés területén minden ponton belül a vezető hiányzik; Ezért áramlási vektoraelektricheskogo előfeszítő egész felületén nulla. Szerint a Gauss-tétel, a töltések összege a felületen belül is nulla lesz. Ez igaz felületek minden méretben, belsejében tartjuk vezető önkényesen. Ebből következik, hogy az egyensúly bármilyen pozícióban belül a vezeték nem lehet a felesleges költségeket - mind elosztva a felszínen egy karmester sűrűsége körülbelül.
Mivel az egyensúlyi belül a karmester nincs felesleges költségeket, az eltávolítása anyag egy bizonyos mennyiséget, bekerülünk a vezető, nem befolyásolja az egyensúlyi helyét a díjakat. Így a felesleges töltés eloszlik az üreges vezeték, valamint egy szilárd, m. E. a külső felületén.
A felszínen az üreg egyensúlyi állapotban felesleges hátba ez nem található. Erre a következtetésre is következik, hogy az azonos nevű elemi díjak képező aktív töltés q, taszítják egymást, ezért inkább maradjon a legnagyobb távolságra egymástól.
Képzeljünk el egy kis hengeres felület által képzett normálisai a felület a vezeték és a bázis érték dS, amelyek közül az egyik belsejében található, és a másik a vezető külsején (ábra. 24.1). Takarmány elektromos elmozdulásvektorból keresztül a belső rész a felület nulla, mert E belsejében a vezeték, és így a D, nullával egyenlő. Vezeték közel nemunapryazhennost mező E mentén irányul felületre merőleges. Ezért kiálló külső oldalfelülete a henger és a külső föld (feltételezzük, külső bázis nagyon közel helyezkedik el a vezető felületén). Ezért, a torzítás fluxust a felületen kérdéses. ahol D - offset érték közel a vezető felületén. Bent a hordó tartalmazza oldalú díj (- töltéssûrûség egy adott helyen a vezető felületén). Alkalmazása a Gauss-tétel, azt kapjuk: Ebből az következik, hogy a térerősség közelében a vezető felület